哈爾濱工業(yè)大學(xué)計(jì)算傳熱學(xué)第八章求解橢圓型問題的渦量流函數(shù)法_第1頁
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文檔簡介

第八章求解橢圓型問題的渦量-流函數(shù)法問題：原始變量法中壓力項(xiàng)處理的困難。

①為避免鋸齒、棋盤壓力場采用交錯(cuò)網(wǎng)格。

②交錯(cuò)網(wǎng)格引起u、v與P的耦合關(guān)系。在很多情況中壓力不是重要參數(shù)，尤其是換熱計(jì)算并不關(guān)心壓力分布?！?-1渦量-流函數(shù)方程

5個(gè)方程—5個(gè)未知變量§8-2渦量-流函數(shù)方程的離散

界面流速的插值解渦量方程和能量方程時(shí)要用到控制容積界面的速度§8-3

渦量-流函數(shù)離散方程的求解

離散方程求解步驟----求物性參數(shù)8-4B2B3B1B6B5B4§8-4

ω、ψ邊界條件的確定

Ψ

可根據(jù)直觀的物理意義確定邊界，而ω的物理意義并不直觀。

一般意義邊界條件舉例一、壁面邊界B1B6１、ψ

如果壁面u＝v＝０

則ψ＝常數(shù)當(dāng)只有一個(gè)壁面（相聯(lián)）時(shí)，取ψ＝０當(dāng)有多個(gè)不相聯(lián)壁面時(shí)，一個(gè)面取ψ＝０，其他的根據(jù)總流量值來確定２、ω

一種辦法：臺(tái)勞級(jí)數(shù)展開而在壁面上故即（１８）將渦量用流函數(shù)表示，公式（１８）具有一階精度。２、移動(dòng)邊界實(shí)際無限遠(yuǎn)，人為確定一個(gè)有限的計(jì)算域B3，仍應(yīng)距繞流物體足夠遠(yuǎn)。y∞B3二、上邊界B3有兩種情況１、靜止壁面，則其與B1相同。ωB3的計(jì)算與B1相同于是即ψB3＝常數(shù)0B3因?yàn)閷ΨQ故υB5≡0

故三、對稱邊界B５１、無旋因?yàn)閷ΨQ線是流量，故ψB5＝常數(shù)或ψB5＝０且所以四、進(jìn)口邊界B2假定123j+1jj+22、有旋給定ψ（y）B2但很難表達(dá)假設(shè)則所以L3L2L1j五、出口邊界B4１、充分發(fā)展所以即即２、３、規(guī)定函數(shù)的導(dǎo)數(shù)，限制較少，導(dǎo)數(shù)階數(shù)越高，限制越少．六、尖角１、凹尖根據(jù)物理意義２、凸角

Ψc＝常量，根據(jù)上游條件確定（１）雙值法

C點(diǎn)即可作為B1面的點(diǎn)，又可作為B6面的點(diǎn)，可以分別按壁面渦公式寫固C是奇點(diǎn)，可以不是單值，上游離散用，下游用a(j,j+1)(i,j)(i+1,j)cB1B6（２）平均法（３）分離點(diǎn)法從上游看C點(diǎn)沒有分離從下游看C點(diǎn)沒有分

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