1、第二章第二章 淺層折射波法和反射波法淺層折射波法和反射波法第一節(jié)第一節(jié)數(shù)據(jù)采集數(shù)據(jù)采集第二節(jié)第二節(jié)理論時距曲線理論時距曲線第三節(jié)第三節(jié)資料處理及解釋資料處理及解釋淺層折射波法與反射波法：淺層折射波法與反射波法：1、淺層折射波法是一種使用相對較早且較成熟的方法；、淺層折射波法是一種使用相對較早且較成熟的方法；可用來探測覆蓋層厚度、基巖面起伏、斷層及古河道可用來探測覆蓋層厚度、基巖面起伏、斷層及古河道;弱點：分辨率較低、測線較長；弱點：分辨率較低、測線較長；2、淺層反射波法是近十多年來才得以迅速發(fā)展。、淺層反射波法是近十多年來才得以迅速發(fā)展。淺層反射波法具有相對較高的分辨率，可以采用較小的淺層反射

2、波法具有相對較高的分辨率，可以采用較小的炮檢距進行觀測，因而可以采用較短的勘探測線；炮檢距進行觀測，因而可以采用較短的勘探測線；對資對資料的數(shù)字處理技術要求較高。料的數(shù)字處理技術要求較高。反射地反射地震勘探震勘探資料采資料采集現(xiàn)場集現(xiàn)場波動傳波動傳播和界播和界面關系面關系示意圖示意圖第一節(jié)第一節(jié) 數(shù)據(jù)采集數(shù)據(jù)采集一、數(shù)據(jù)采集的主要儀器設備一、數(shù)據(jù)采集的主要儀器設備1. 1. 震源震源（source) 震源是用來釋放地震能量的震源是用來釋放地震能量的裝置，常用震源有：裝置，常用震源有：（1）錘擊震源；）錘擊震源；（2）雷管和炸藥震源；）雷管和炸藥震源；（3）地震槍震源；）地震槍震源；（4）電火花

3、震源。）電火花震源。 （5）可控震源）可控震源CFS-2A型可控型可控震源震源2. 2. 檢波器檢波器（detectordetector，geophone,geophone, seismometer, jug,pickup)seismometer, jug,pickup) 檢波器又稱拾震器，是把地震波到達所引起的地面微弱震動轉換成電信號的換檢波器又稱拾震器，是把地震波到達所引起的地面微弱震動轉換成電信號的換能裝置。能裝置。 檢波器的的輸出與地表質點運動的速度成正比的，稱為速度檢波器， 檢波器的的輸出與地表質點運動的加速度成正比的 ，稱為加速度檢波器。 固有頻率約 10Hz的為低頻檢波器;固有頻

4、率約 33Hz的為中頻檢波器;固有頻率約 100Hz的為高頻檢波器。 工程地震勘探中，多采用高頻檢波器；其它地震勘探中多采用中頻和低頻檢波器。垂直檢波器垂直檢波器 水平檢波器水平檢波器3.3. 淺層地震儀淺層地震儀 地震儀是將檢波器輸出的信號進行放大、顯示并記錄下來的專地震儀是將檢波器輸出的信號進行放大、顯示并記錄下來的專門儀器，一般都具有濾波、放大、信號疊加、高精度計時以及數(shù)字門儀器，一般都具有濾波、放大、信號疊加、高精度計時以及數(shù)字記錄和微機處理等功能。我國目前常用的淺層地震儀多為記錄和微機處理等功能。我國目前常用的淺層地震儀多為12道或道或24道。道。淺層地震儀淺層地震儀淺震儀及其野外工

5、作布置淺震儀及其野外工作布置二、觀測系統(tǒng)二、觀測系統(tǒng) 在地震勘探現(xiàn)場采集中，為了壓制干擾波和確保對有效波進行追蹤，在地震勘探現(xiàn)場采集中，為了壓制干擾波和確保對有效波進行追蹤，激發(fā)點和接收點之間的排列及各排列的位置都應保持一定的相對關系，這激發(fā)點和接收點之間的排列及各排列的位置都應保持一定的相對關系，這種激發(fā)點和接收點之間以及排列和排列之間的位置關系，稱之為種激發(fā)點和接收點之間以及排列和排列之間的位置關系，稱之為觀測系統(tǒng)觀測系統(tǒng)。不同的方法采取不同的觀測系統(tǒng)。不同的方法采取不同的觀測系統(tǒng)。相關術語相關術語道數(shù)：一般用道數(shù)：一般用N表示，每次放炮一般有表示，每次放炮一般有48道，道，96道或更多。

6、道或更多。道間距：一般用道間距：一般用x表示，道距多為表示，道距多為25-100m.放炮方式：一般分為中間放炮和端點放炮放炮方式：一般分為中間放炮和端點放炮(單邊或雙邊單邊或雙邊)。最小偏移距（或偏移距）：緊挨震源的檢波器離開震源的距離，最小偏移距（或偏移距）：緊挨震源的檢波器離開震源的距離，偏移距的偏移距的長度為道間距的整數(shù)倍長度為道間距的整數(shù)倍。最大炮檢距：一般用最大炮檢距：一般用Xmax表示，它是指炮點到最遠檢波點的距離。表示，它是指炮點到最遠檢波點的距離。測線類型圖測線類型圖1 1、折射波法觀測系統(tǒng)、折射波法觀測系統(tǒng)（1）測線類型）測線類型通常的測線類型如圖所示。通常的測線類型如圖所示

7、。根據(jù)激發(fā)點和接收點之間根據(jù)激發(fā)點和接收點之間的相對位置關系及排列關的相對位置關系及排列關系，測線類型可分為系，測線類型可分為縱測縱測線線、橫測線、側測線及弧、橫測線、側測線及弧形測線形測線。幾種常用的觀測系統(tǒng)介紹幾種常用的觀測系統(tǒng)介紹采用采用定義震源到接收點的距離與地震波走時之間的關系曲線為定義震源到接收點的距離與地震波走時之間的關系曲線為時時距曲線距曲線（運動學）。（運動學）。時距曲線觀測系統(tǒng)時距曲線觀測系統(tǒng)則是根據(jù)地震波的時距曲則是根據(jù)地震波的時距曲線分布特征所設計的觀測系統(tǒng)。線分布特征所設計的觀測系統(tǒng)。 折射折射波觀測系統(tǒng)可分為波觀測系統(tǒng)可分為單支時距曲線觀測系統(tǒng)、單支時距曲線觀測系統(tǒng)

8、、相遇時距曲相遇時距曲線觀測系統(tǒng)線觀測系統(tǒng)、多重相遇時距曲線觀測系統(tǒng)等、多重相遇時距曲線觀測系統(tǒng)等。相遇時距曲相遇時距曲線觀測系統(tǒng)線觀測系統(tǒng)多重相遇時距多重相遇時距曲線觀測系統(tǒng)曲線觀測系統(tǒng)2. 2. 反射波法觀測系統(tǒng)反射波法觀測系統(tǒng)同一界面反射波振幅變化同一界面反射波振幅變化 淺層反射波法使用最多的是淺層反射波法使用最多的是寬角范圍觀測系統(tǒng)與多次覆蓋寬角范圍觀測系統(tǒng)與多次覆蓋觀測系統(tǒng)觀測系統(tǒng)。寬角范圍的觀測系統(tǒng)與寬角范圍的觀測系統(tǒng)與多次覆蓋觀測系統(tǒng)結合使用多次覆蓋觀測系統(tǒng)結合使用是目前地震反射波法中使用最廣泛的觀測系統(tǒng)是目前地震反射波法中使用最廣泛的觀測系統(tǒng)。 寬角范圍觀測系統(tǒng)寬角范圍觀測系統(tǒng)

9、 將接收將接收點布置在臨界點附近的范圍進行點布置在臨界點附近的范圍進行觀測觀測，因為在此范圍內反射波的，因為在此范圍內反射波的能量比較強，且可避開聲波和面能量比較強，且可避開聲波和面波的干擾，尤其對弱反射界面其波的干擾，尤其對弱反射界面其優(yōu)越性更明顯。優(yōu)越性更明顯。 多次覆蓋觀測系統(tǒng)多次覆蓋觀測系統(tǒng) 多次覆蓋觀測系統(tǒng)是根據(jù)水平疊加技術的要求而設計的。多次覆蓋觀測系統(tǒng)是根據(jù)水平疊加技術的要求而設計的。水平疊加水平疊加 又稱共反射點疊加或共中心點疊加，就是把又稱共反射點疊加或共中心點疊加，就是把不同激發(fā)不同激發(fā)點、不同接收點上點、不同接收點上接收到的來自接收到的來自同一反射點同一反射點的地震記錄進

10、行疊加，的地震記錄進行疊加，這樣可以這樣可以壓制多次波和各種隨機干擾波壓制多次波和各種隨機干擾波，從而大大提高信噪比和，從而大大提高信噪比和地震剖面的質量。地震剖面的質量。覆蓋覆蓋次數(shù)次數(shù) 采用采用多次覆蓋方法進行野外工作時多次覆蓋方法進行野外工作時,對地下界面重復觀對地下界面重復觀測的測的次數(shù)。次數(shù)。 DDO64O58O412O316O220O124共反射點示意圖 多次覆蓋觀測系統(tǒng)用下式計多次覆蓋觀測系統(tǒng)用下式計算炮點的算炮點的移動道數(shù)移動道數(shù) N為一個排列的接收道數(shù)；為一個排列的接收道數(shù)； n 是覆蓋次數(shù)；是覆蓋次數(shù)； d 是激發(fā)點間距是激發(fā)點間距(炮間距炮間距)； S 是一個常數(shù)，單邊激

11、發(fā)是一個常數(shù)，單邊激發(fā) S=1，雙邊激發(fā)，雙邊激發(fā)S=2； x是檢波距是檢波距(道間距道間距)。 多次覆蓋觀測系統(tǒng)的多次覆蓋觀測系統(tǒng)的具體具體做法做法是在選定偏移距和檢波距是在選定偏移距和檢波距之后，每激發(fā)一次，激發(fā)點和之后，每激發(fā)一次，激發(fā)點和整個排列都同時向前移動一個整個排列都同時向前移動一個距離，直到測完全部剖面。距離，直到測完全部剖面。單邊激發(fā)6次覆蓋觀測系統(tǒng)(N=24,=2) 例:觀測系統(tǒng):道間距25米,炮間距50米,每炮96道,共10炮,總道數(shù)960道, 單邊放炮.(1)求覆蓋次數(shù).(2)測線長度不變,如何使覆蓋次數(shù)增加一倍答案(1) 24(2)炮間距減小一半, 或者雙邊放炮等.注

12、意:為了保持測線長度,當炮間距減小一半時,要適當增加炮數(shù)野外觀測系統(tǒng)布置測線布置的兩點基本要求測線布置的兩點基本要求不同階段的測線布置不同階段的測線布置 除正確地選用震源、儀器和合理地布置觀測除正確地選用震源、儀器和合理地布置觀測系統(tǒng)外，其它采集條件和工作參數(shù)的選擇也很重要。系統(tǒng)外，其它采集條件和工作參數(shù)的選擇也很重要。如測線的布置，覆蓋次數(shù)和道間距的確定以及儀器如測線的布置，覆蓋次數(shù)和道間距的確定以及儀器的增益、通頻帶和掃描時間等參數(shù)的選定等都會直的增益、通頻帶和掃描時間等參數(shù)的選定等都會直接影響野外數(shù)據(jù)采集工作的質量。因此，一個新工接影響野外數(shù)據(jù)采集工作的質量。因此，一個新工區(qū)在進行正式工

13、作之前，應作一定的區(qū)在進行正式工作之前，應作一定的試驗研究工作試驗研究工作，對區(qū)內各種干擾波和有效波的分布特點進行研究，對區(qū)內各種干擾波和有效波的分布特點進行研究，分析各種波在時空域中的相對關系，以及它們在頻分析各種波在時空域中的相對關系，以及它們在頻率和視速度方面的差異。率和視速度方面的差異。三、影響數(shù)據(jù)采集的其它因素三、影響數(shù)據(jù)采集的其它因素(1）道間距）道間距 選擇道間距大小的總原則為：經(jīng)過處理后能在地震剖面的相鄰道上可靠選擇道間距大小的總原則為：經(jīng)過處理后能在地震剖面的相鄰道上可靠地追蹤波的同一相位，并且不出現(xiàn)空間假頻（由離散序列所得到的頻譜與原地追蹤波的同一相位，并且不出現(xiàn)空間假頻（

14、由離散序列所得到的頻譜與原始頻譜是不相等的始頻譜是不相等的,這種由連續(xù)信號離散化，導致離散前后頻譜發(fā)生變化的現(xiàn)這種由連續(xù)信號離散化，導致離散前后頻譜發(fā)生變化的現(xiàn)象，就為假頻現(xiàn)象），根據(jù)采樣定理有：象，就為假頻現(xiàn)象），根據(jù)采樣定理有： 實際實際工作工作中可由上式估算道間距的大小。為提高地震記錄的橫向分辨率，中可由上式估算道間距的大小。為提高地震記錄的橫向分辨率，常采用小道距接收。常采用小道距接收。 （2） 偏移距偏移距 偏移距的大小直接影響了有意義的淺層反射波的覆蓋次數(shù)，若太大，偏移距的大小直接影響了有意義的淺層反射波的覆蓋次數(shù)，若太大，就不能保證有參考作用或主要目的淺層反射波達到最低要求的覆蓋

15、次數(shù)，甚就不能保證有參考作用或主要目的淺層反射波達到最低要求的覆蓋次數(shù)，甚至拿不到至拿不到淺層記錄淺層記錄，此外還有可能造成波的振幅和相位的較大變化以及波場，此外還有可能造成波的振幅和相位的較大變化以及波場復雜化等諸多問題，所以偏移距一般要求盡可能小。然而偏移距太小，波場復雜化等諸多問題，所以偏移距一般要求盡可能小。然而偏移距太小，波場受受震源干擾震源干擾嚴重（破壞區(qū)，嚴重（破壞區(qū)，彈性形變區(qū)彈性形變區(qū)）實際中，應兼顧各種矛盾，選擇）實際中，應兼顧各種矛盾，選擇合適的偏移距。合適的偏移距。兩層模型的各種波分布兩層模型的各種波分布距離距離(米米)（3）最佳時窗）最佳時窗 反射波地震勘探中，為了反

16、射波地震勘探中，為了有效地避開面波，聲波，直有效地避開面波，聲波，直達波和折射波對有效反射波達波和折射波對有效反射波的干擾，可把接收地段選擇的干擾，可把接收地段選擇在盡可能不受或少受各種干在盡可能不受或少受各種干擾波影響的地段，這種最佳擾波影響的地段，這種最佳接收地段又稱為接收地段又稱為“最佳時最佳時窗窗”. 在最佳時窗內接收，可避在最佳時窗內接收，可避開面波和折射波的干擾，此開面波和折射波的干擾，此外，其反射波振幅隨炮檢距外，其反射波振幅隨炮檢距的增大而減小，可見，的增大而減小，可見，最佳最佳時窗的選擇關鍵在于選取接時窗的選擇關鍵在于選取接收排列的兩個端點，即選擇收排列的兩個端點，即選擇偏移

17、距和最大炮檢距偏移距和最大炮檢距。一般。一般情況下，可通過展開排列法情況下，可通過展開排列法觀測試驗確定，或根據(jù)經(jīng)驗觀測試驗確定，或根據(jù)經(jīng)驗確定，即確定，即最大炮檢距不應大最大炮檢距不應大于主要目的層埋深的于主要目的層埋深的1-1.5倍倍. 淺震試驗記錄淺震試驗記錄 右圖為右圖為單次覆蓋單次覆蓋的淺震試驗波形記的淺震試驗波形記錄錄,在該記錄上可以在該記錄上可以看到清晰的聲波、看到清晰的聲波、面波、直達波、反面波、直達波、反射波的分布。射波的分布。 從這張記錄上能從這張記錄上能較容易地識別出反較容易地識別出反射波，說明其工作射波，說明其工作條件良好，易于選條件良好，易于選定最佳接收窗口。定最佳接

18、收窗口。反射波反射波聲波聲波面波面波 中間放炮雙邊接中間放炮雙邊接 收的淺振記錄收的淺振記錄 右右 圖所示為圖所示為中間激發(fā)，兩側中間激發(fā)，兩側接收的淺震試驗接收的淺震試驗記錄。該記錄深記錄。該記錄深層情況比前一記層情況比前一記錄要復雜些，但錄要復雜些，但記錄中的聲波、記錄中的聲波、直達波、反射波、直達波、反射波、等同相軸仍清晰等同相軸仍清晰可見，可作為設可見，可作為設計數(shù)據(jù)采集條件計數(shù)據(jù)采集條件的依據(jù)。的依據(jù)。反射波反射波直達波直達波聲波聲波近炮檢距30米遠炮檢距V2V1 當入射波在當入射波在R2界面上的界面上的B點產生折射時，則入射射點產生折射時，則入射射線在界面處必須滿足：線在界面處必須

19、滿足：23222321321231322VVVVhVVVVhVxt)/(sin32123VVi水平三層介質的時距曲線水平三層介質的時距曲線方程為：方程為：水平三層介質折射波時距曲線(3)(3) 多層介質多層介質各層介質的速度滿足：各層介質的速度滿足：121VVVVnn第第 i 層界面上的折層界面上的折射波時距方程為：射波時距方程為：11222ikkikikniVVVVhVxt水平多層介質折水平多層介質折射波時距曲線射波時距曲線2. 2. 傾斜界面的折射波時距曲線傾斜界面的折射波時距曲線 在界面的在界面的下傾方向下傾方向(O1點激發(fā)點激發(fā),M1O2段接收段接收,相當相當于激發(fā)點于激發(fā)點O1為界面

20、的下傾為界面的下傾方向方向,)觀測折射波到達地面觀測折射波到達地面接收點接收點O2的走時為：的走時為：傾斜界面折射波時距曲線傾斜界面折射波時距曲線111cos2)sin(VihVixt下121cos2)sin(VihVixt 上 若在若在O2激發(fā)激發(fā),波到達測波到達測線線上傾方向上傾方向任意點的時距任意點的時距曲線方程：曲線方程：上傾與下傾方向上傾與下傾方向觀測的視速度分觀測的視速度分別為：別為：)sin(1* iVV下)sin(1* iVV上（a ） i= V* （b） i VZ的情的情況下），其形態(tài)如下圖所示。況下），其形態(tài)如下圖所示。變速層下部變速層下部具有均勻介具有均勻介質時的折射質時

21、的折射波時距曲線波時距曲線 4.4.隱伏層對折射波時距曲線的影響隱伏層對折射波時距曲線的影響 隱伏層是指初至折射波法不能探測到的地層根據(jù)其產生的原因的不同可隱伏層是指初至折射波法不能探測到的地層根據(jù)其產生的原因的不同可分為兩類分為兩類. . 一類是層狀介質中的低速夾層一類是層狀介質中的低速夾層, ,由于折射波形成的條件必須是下部介質由于折射波形成的條件必須是下部介質的波速大于上覆介質的波速的波速大于上覆介質的波速, ,因此在低速夾層的上界面不可能產生折射波而成因此在低速夾層的上界面不可能產生折射波而成為隱伏層。為隱伏層。 另一類是在層狀介質中各層的另一類是在層狀介質中各層的波速雖然是逐層遞增，

22、符合折射波波速雖然是逐層遞增，符合折射波形成的條件，但下部介質中某層的形成的條件，但下部介質中某層的厚度很小，所形成的折射波不可能厚度很小，所形成的折射波不可能出現(xiàn)在初至區(qū)，而是隱藏在續(xù)至區(qū)出現(xiàn)在初至區(qū)，而是隱藏在續(xù)至區(qū)中難以識別，這種中難以識別，這種薄層薄層也稱為也稱為隱伏隱伏層層。三層介質中各種不同h2 2的時距曲線5.5.直立構造對折射波時距曲線的影響直立構造對折射波時距曲線的影響垂直分界面上正、反折射波時距曲線垂直分界面上正、反折射波時距曲線5.5.直立構造對折射波時距曲線的影響直立構造對折射波時距曲線的影響斷層等直立階梯構造的正、反向折射波時距曲線斷層等直立階梯構造的正、反向折射波時

23、距曲線三、反射波理論時距曲線三、反射波理論時距曲線1. 1.水平界面反射波時距曲線水平界面反射波時距曲線221)2(1xhVt上式可化為雙曲線方程上式可化為雙曲線方程:1)2()2(22212hxVht水平二層介質的反射波時距曲線水平二層介質的反射波時距曲線根據(jù)虛震源原理根據(jù)虛震源原理10/2 Vht ，為自激自收時間，為自激自收時間;零炮檢距時間零炮檢距時間;零偏旅行時零偏旅行時當當x=0時時將將to代入時距曲線方程得：代入時距曲線方程得： 根據(jù)反射波時距曲線方程可求得其斜率的倒數(shù)根據(jù)反射波時距曲線方程可求得其斜率的倒數(shù)（即（即視速度視速度）為：）為：21*)2(1xhVdtdxV 從該式可

24、以看出，從該式可以看出， 在在震源點附近震源點附近，視速度趨于無窮大，視速度趨于無窮大. 在在離震源較遠處離震源較遠處，視速度趨于真速度，視速度趨于真速度V1 (即直達波即直達波),曲線較曲線較陡陡。 反射界面越深反射界面越深，視速度越大，時距曲線越，視速度越大，時距曲線越平緩平緩。 視速度的視速度的變化變化是由于反射波到達各觀測點的是由于反射波到達各觀測點的入射角不同入射角不同引起的。引起的。淺,陡深,平緩交叉點偏移距太大偏移距太大,第一、二層相互干擾第一、二層相互干擾10/2Vht反射波反射波212122102cos2VVVVhViht折射波折射波三類曲線的關系三類曲線的關系:直達波時距曲

25、線是反射波時距曲線的直達波時距曲線是反射波時距曲線的漸近線漸近線折射波時距曲線與反射波時距曲線折射波時距曲線與反射波時距曲線相切相切直達波時距曲線與折射波時距曲線直達波時距曲線與折射波時距曲線相交相交,交點為折射波超前直達波交點為折射波超前直達波的時間的時間折射波的交叉時折射波的交叉時(截距時間截距時間),永遠永遠小于小于反射波的零偏旅行時反射波的零偏旅行時三類曲線的關系三類曲線的關系1)cos2()sin2()cos2(22212 hhxVht2. 2. 傾斜界面的反傾斜界面的反 射波時距曲線射波時距曲線 傾斜界面反射波時距曲線傾斜界面反射波時距曲線極小點坐標極小點坐標:1cos2sin2V

26、hthxmm 102Vht在在x=0時，可以得到反射波返回震時，可以得到反射波返回震源的旅行時：源的旅行時：上式是反射波法求界面深度的基礎。上式是反射波法求界面深度的基礎。)8sin41()4sin4(1222021221hhxxthhxxVht 利用傾角時差可求得界面的傾角利用傾角時差可求得界面的傾角 10sin2sinVxhxttd 求求 的方法是根據(jù)震源兩邊的方法是根據(jù)震源兩邊等距的兩個觀測點等距的兩個觀測點S1,S2的的旅行時間差旅行時間差 td： td 稱為稱為傾角時差傾角時差,如果兩個測點之間距如果兩個測點之間距2x寫成寫成 x，則有：，則有：)(sin1xtVd 正常時差正常時差

27、:任一接收點的反射波傳播時間任一接收點的反射波傳播時間tx與它的與它的t0時間之差，稱為正常時差時間之差，稱為正常時差tn。根據(jù)二層水平層狀介質中的反射波時距曲線，可根據(jù)二層水平層狀介質中的反射波時距曲線，可得：得：正常時差校正正常時差校正：從各接收點的時間減去相應的正常：從各接收點的時間減去相應的正常時差，則各點都變成了時差，則各點都變成了t0時間時間,即即稱這種時間上的校正，為正常時差校正，即稱這種時間上的校正，為正常時差校正，即NMO水平多層介質的反射波時距曲線水平多層介質的反射波時距曲線 若將第若將第n n個界面以上的各層介個界面以上的各層介質用一個波速為均方根速度的均勻質用一個波速為

28、均方根速度的均勻介質代替，則水平多層介質的反射介質代替，則水平多層介質的反射波時距曲線仍為雙曲線波時距曲線仍為雙曲線: :22202mnVxtt式中式中:21112/niiniiimtVtViiiVht/niintt1023. 3. 多層介質的反射波時距曲線多層介質的反射波時距曲線均方根速度均方根速度4. 4. 斷層和彎曲界面的反射波時距曲線斷層和彎曲界面的反射波時距曲線（1 1）斷層附近的反射波時距曲線特征）斷層附近的反射波時距曲線特征 （2 2）彎曲界面的反射波時距曲線）彎曲界面的反射波時距曲線 斷層附近的反射波時距曲線斷層附近的反射波時距曲線（有不存在反射波的（有不存在反射波的“空白區(qū)空

29、白區(qū)”）反射波時距曲線與反反射波時距曲線與反射界面曲率的關系射界面曲率的關系繞射波示意圖繞射波示意圖繞射波形成繞射波形成1、繞、繞 當波遇到的構造其曲率半徑與地震波的波長相當或小于當波遇到的構造其曲率半徑與地震波的波長相當或小于波長時，常規(guī)的反射定律和折射定律就不再適用。在這種情波長時，常規(guī)的反射定律和折射定律就不再適用。在這種情況下，地震波發(fā)生況下，地震波發(fā)生繞射繞射。地層介質中可能的繞射點：斷層的地層介質中可能的繞射點：斷層的棱角點、地層尖滅點、不整合面的突起點或侵入體邊緣等巖棱角點、地層尖滅點、不整合面的突起點或侵入體邊緣等巖石物性顯著變化的地方。石物性顯著變化的地方。 對于對于下下圖中

30、的斷層，我們只有在圖中的斷層，我們只有在D點以內接收到反射波，點以內接收到反射波，D點以外的各點接收到的都是繞射波，點以外的各點接收到的都是繞射波，繞射波波前是根據(jù)惠更繞射波波前是根據(jù)惠更斯原理得到的斯原理得到的. 繞射有時做為干擾信息去掉，但是有時可以作為非常有用繞射有時做為干擾信息去掉，但是有時可以作為非常有用的參照信息。的參照信息。5. 5. 繞射波時距曲線繞射波時距曲線5. 5. 繞射波時距曲線繞射波時距曲線繞射波的走時由兩部分組成：繞射波的走時由兩部分組成：（1 1）入射波到達）入射波到達A A點所需時間點所需時間（2）繞射波從）繞射波從A點到達點到達D點所需時間點所需時間22111

31、1/hLVVAOt22112)(1/hLxVVADt繞射波傳播的總時間繞射波傳播的總時間t 為：為：)(12222121hLxhLVttt繞射波及其時距曲線繞射波及其時距曲線 曲線的極小點在繞射點曲線的極小點在繞射點到地面的投影點位置，根據(jù)到地面的投影點位置，根據(jù)這一規(guī)律可以確定繞射點的這一規(guī)律可以確定繞射點的位置位置第三節(jié)第三節(jié) 資料處理及解釋資料處理及解釋一、折射波的資料處理和解釋一、折射波的資料處理和解釋（1）地震記錄進行波的對比分析，從中識別并提取有效波的）地震記錄進行波的對比分析，從中識別并提取有效波的初至時間、繪制相應的時距曲線；初至時間、繪制相應的時距曲線；（2）選取相應的方法進

32、行解釋工作。）選取相應的方法進行解釋工作。定性解釋定性解釋(qualitative interpretation)： 定性解釋主要是根據(jù)已知的地質情況和時距曲線特征，判別地定性解釋主要是根據(jù)已知的地質情況和時距曲線特征，判別地下折射界面的數(shù)量及其大致產狀，是否有斷層或其它局部地質下折射界面的數(shù)量及其大致產狀，是否有斷層或其它局部地質體存在等，為選定定量解釋方法提供依據(jù)。體存在等，為選定定量解釋方法提供依據(jù)。定量定量(quantitative)解釋：解釋： 定量解釋則是根據(jù)定性解釋的結果選用相應的數(shù)學方法或作圖定量解釋則是根據(jù)定性解釋的結果選用相應的數(shù)學方法或作圖方法求取各折射面的埋深和形態(tài)參數(shù)

33、。方法求取各折射面的埋深和形態(tài)參數(shù)。定性與定量解釋是一相互交替和重復的過程。根據(jù)最終的解釋定性與定量解釋是一相互交替和重復的過程。根據(jù)最終的解釋結果構制推斷地質圖等成果圖件，并編寫成果報告。結果構制推斷地質圖等成果圖件，并編寫成果報告。 1. 1. 折射波資料處理解釋系統(tǒng)折射波資料處理解釋系統(tǒng) 介紹介紹 折射波法資料處理解釋系統(tǒng)流程框圖折射波法資料處理解釋系統(tǒng)流程框圖均衡均衡道內均衡道內均衡 道內均衡是將記錄道內的振幅能量進行動道內均衡是將記錄道內的振幅能量進行動態(tài)平衡，以利于顯示和后續(xù)處理?；舅枷胧菍⒁粦B(tài)平衡，以利于顯示和后續(xù)處理?；舅枷胧菍⒁坏烙涗浀恼穹翟诓煌瑫r間段內乘以不同的權系數(shù)

34、，道記錄的振幅值在不同時間段內乘以不同的權系數(shù)，能量強的時間段上權系數(shù)小，能量弱的時間段上權能量強的時間段上權系數(shù)小，能量弱的時間段上權系數(shù)大。結果，強波與弱波之間的能量相對差異會系數(shù)大。結果，強波與弱波之間的能量相對差異會大為減少最終控制在一定的動態(tài)范圍內。大為減少最終控制在一定的動態(tài)范圍內。道間均衡道間均衡 道間均衡是解決道與道之間能量不均衡的道間均衡是解決道與道之間能量不均衡的問題。其處理的思想與道內均衡一樣，也是按不同問題。其處理的思想與道內均衡一樣，也是按不同權系數(shù)進行加權，能量強的道加權系數(shù)小，能量弱權系數(shù)進行加權，能量強的道加權系數(shù)小，能量弱的道加權系數(shù)大的道加權系數(shù)大t t0

35、0 法求折射界面示意圖法求折射界面示意圖2.t2.t0 0差數(shù)時距曲線法求折射界面差數(shù)時距曲線法求折射界面 方法原理：方法原理：剖面上任取一點剖面上任取一點D D，則在兩條時距曲線，則在兩條時距曲線上可分別得到其對應的走時上可分別得到其對應的走時t1 和和 t2 ECDOABDOtttt2121（2.3.1）定義互換時為定義互換時為T：21CEOBCABOtttT(2.3.2)ab若自若自D點作點作BC的垂直平分線的垂直平分線DM（DM即為該點的深度即為該點的深度h）于是有：于是有：21/22cos/VtgihttiVhttBMBCCDBD(2.3.3)將公式將公式(2.3.1)中中t1 和和

36、 t2相加，并減去相加，并減去(2.3.2)式，再式，再將將(2.3.3)式代入后可得：式代入后可得：121/cos2VihTtt上式便是任意點上式便是任意點D的的t t0 0 值公式，由此可值公式，由此可得出得出D D點的折射界面法線深度點的折射界面法線深度h h為：為：iVTtthcos2/)(121(2.3.5)（2.3.4)iVTtthcos2/)(121(2.3.5)iVKTtttcos2/1210令令則上式可寫為：則上式可寫為：0tKh（2.3.6）根據(jù)（根據(jù)（2.3.6）式，只要從相遇時距曲線上分別求出各觀測點）式，只要從相遇時距曲線上分別求出各觀測點的的 t0 和和K值，就能求

37、出各值，就能求出各點的界面深度點的界面深度h （1）、繪制）、繪制 t0曲線曲線 （2）、確定）、確定K值值關于關于K值的求取值的求?。焊鶕?jù)斯奈爾定律可將根據(jù)斯奈爾定律可將K值表達式寫成下列形式值表達式寫成下列形式21222112/cos2/VVVViVK（2.3.7）為此引出差數(shù)時距曲線方程，并以為此引出差數(shù)時距曲線方程，并以 （x）表示令）表示令 （x）= t 1 t 2+T (2. 3.8)對上式求導，可得對上式求導，可得:dxdtdxdtdxxd21)( (2.3.9)上式右邊的兩項時間對距離的導數(shù)分別為上傾和下上式右邊的兩項時間對距離的導數(shù)分別為上傾和下傾方向時距曲線的斜率（即視速度

38、的倒數(shù)）。根據(jù)傾方向時距曲線的斜率（即視速度的倒數(shù)）。根據(jù)視速度表達式（視速度表達式（2.2.12）式可得：）式可得：1211)sin()sin(VidxdtVidxdt （2.3.10）將（將（2.3.10）代入（）代入（2.3.9）式，）式，經(jīng)變換可得經(jīng)變換可得:2cos2)(Vdxxd (2.3.11)于是可求得波速于是可求得波速V2為為:)(cos22xddxV (2.3.12) 當折射界面傾角小于當折射界面傾角小于15時時,可寫成近似式可寫成近似式:)(22xxV (2.3.13)因此，只要根據(jù)（因此，只要根據(jù)（2.3.8）式在相遇時距曲線圖上構）式在相遇時距曲線圖上構制制 （x）曲

39、線，并求取其斜率的倒數(shù)曲線，并求取其斜率的倒數(shù) x/(x)，則，則根據(jù)（根據(jù)（2.3.13）式得出波速）式得出波速V2 進而從（進而從（2.3.7）式中）式中求得求得K值。值。 t0(x)=t1 +t2 -T=t1 -t （x）= t 1 t 2+T= t1 + t如何構制如何構制 （x x）曲線？曲線？由由t0(x)及及 （x）的）的表達式得表達式得:由此可知由此可知: t0(x)與與 （x）曲線關于曲線關于t 1 對稱。對稱。知道知道K值和各觀測點的值值和各觀測點的值t0之后，則可根據(jù)之后，則可根據(jù)(2.3.6)求出求出各點的界面深度各點的界面深度h。然后，以各觀測點為圓心，以其。然后，以

40、各觀測點為圓心，以其對應的對應的h為半徑畫弧，可得出上左中所示的一系列圓為半徑畫弧，可得出上左中所示的一系列圓弧弧, 圓弧的公切線即為折射界面圓弧的公切線即為折射界面.實測折射波時距曲線及其解釋結果實測折射波時距曲線及其解釋結果應用實例介紹：應用實例介紹：二、淺層反射波資料的處理和解釋二、淺層反射波資料的處理和解釋1.1. 淺層反射波資料的處理系統(tǒng)介紹淺層反射波資料的處理系統(tǒng)介紹（1 1）數(shù)據(jù)資料的輸入和顯示；）數(shù)據(jù)資料的輸入和顯示；（2 2）切除：頂部切除，底部切除；）切除：頂部切除，底部切除；（3 3）靜校正；）靜校正；（4 4）頻譜分析；）頻譜分析；（5 5）抽道集、動校正和水平疊加；）

41、抽道集、動校正和水平疊加；（6 6）速度分析；）速度分析；（7 7）數(shù)值濾波；）數(shù)值濾波；（8 8）偏移處理；）偏移處理；（9 9）時深轉換。）時深轉換。 中間放炮雙邊接收中間放炮雙邊接收( (共激發(fā)點共激發(fā)點) )的地震記錄的地震記錄淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖將整個剖面的地震記錄將整個剖面的地震記錄依次逐個輸入計算機，依次逐個輸入計算機，并將數(shù)據(jù)的格式和順序并將數(shù)據(jù)的格式和順序轉換成和處理系統(tǒng)所要轉換成和處理系統(tǒng)所要求的格式相一致，才能求的格式相一致，才能進行其它各項處理。在進行其它各項處理。在輸入地震記錄以后，還輸入地震記錄以后，還應在微機屏幕上將其圖應在

42、微機屏幕上將其圖形顯示出來，以檢查記形顯示出來，以檢查記錄質量，并給處理方法錄質量，并給處理方法提供依據(jù)。提供依據(jù)。對記錄中一些干擾嚴對記錄中一些干擾嚴重或無意義的記錄段，重或無意義的記錄段，以及工作不正常的地以及工作不正常的地震道，都應進行切除震道，都應進行切除（數(shù)值充零），以減（數(shù)值充零），以減小干擾，提高資料處小干擾，提高資料處理質量。理質量。淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖淺層反射資料處理系統(tǒng)一般流程圖靜校正：當?shù)匦纹鸱^大，各接靜校正：當?shù)匦纹鸱^大，各接收點和激發(fā)點不在同一水平面上收點和激發(fā)點不在同一水平面上或者表層介質速度變化較大時，都或者表層介質速度變化較大時，都將引起地震波走時

43、的將引起地震波走時的“超前超前”或或“滯后滯后”，嚴重地影響地震資料的，嚴重地影響地震資料的處理和解釋的準確性。因此，必須處理和解釋的準確性。因此，必須對地形起伏和表層速度變化引起的對地形起伏和表層速度變化引起的時差進行校正。時差進行校正。頻譜分析：用快速傅氏變換（FFT）的數(shù)學方法將時間域地震記錄變換成頻率域的函數(shù)。其中振幅隨頻率而變化的函數(shù)稱之為振幅譜，相位隨頻率變化變化的函數(shù)稱為相位譜，這一變換過程則稱之為頻譜分析抽道集抽道集:由圖由圖2.1.6所示的多次所示的多次覆蓋觀測系統(tǒng)可知，現(xiàn)場采覆蓋觀測系統(tǒng)可知，現(xiàn)場采集的資料是共激發(fā)點的地震集的資料是共激發(fā)點的地震記錄，而共反射點的記錄是記錄

44、，而共反射點的記錄是分散在各不同的地震記錄，分散在各不同的地震記錄，不便于進行動校正和水平疊不便于進行動校正和水平疊加。為此，必須先將各共反加。為此，必須先將各共反射點的記錄道從共激發(fā)點的射點的記錄道從共激發(fā)點的記錄中逐一的抽出來并按一記錄中逐一的抽出來并按一定的順序構成新的共反射定的順序構成新的共反射點道集（又稱點道集（又稱CDP道集）。道集）。淺淺層層反反射射資資料料處處理理系系統(tǒng)統(tǒng)一一般般流流程程圖圖將各共反射點的記錄道從共激發(fā)點的地震記錄道中逐一抽出來并按一定順序構成新的共反射點道集（又稱CDP道集）。用快速富氏變換（用快速富氏變換（FFT）的數(shù)）的數(shù)學方法將時間域的的地震記學方法將時

45、間域的的地震記錄變換成頻率域的函數(shù)。其錄變換成頻率域的函數(shù)。其中振幅隨頻率變化的函數(shù)稱中振幅隨頻率變化的函數(shù)稱之為振幅譜，相位隨頻率變之為振幅譜，相位隨頻率變化的函數(shù)稱為相位譜，該變化的函數(shù)稱為相位譜，該變換過程稱為頻譜分析。換過程稱為頻譜分析。數(shù)值濾波：是突出有效數(shù)值濾波：是突出有效波，壓制干擾波的重要波，壓制干擾波的重要手段之一。數(shù)值濾波可手段之一。數(shù)值濾波可分為頻率域濾波、時間分為頻率域濾波、時間域濾波、波數(shù)域濾波、域濾波、波數(shù)域濾波、空間域濾波；一維濾波空間域濾波；一維濾波二維濾波（時空域、或二維濾波（時空域、或頻率頻率-波數(shù)域進行）；高波數(shù)域進行）；高通濾波、低通濾波、帶通濾波、低通

46、濾波、帶通濾波等。通濾波等。視速度濾波它是根據(jù)反射波和干擾波速度不同，來去除干擾波突出有效波的。由于視速度所以它又稱為(f,k*)濾波，簡稱(f,k)濾波。多次覆蓋觀測系統(tǒng)示意圖多次覆蓋觀測系統(tǒng)示意圖(1)共反射點道集與共激發(fā)共反射點道集與共激發(fā)點道集及其時距曲線點道集及其時距曲線共反射點的時距曲線方程為：共反射點的時距曲線方程為：22141xhVt共反射點道集及其時距曲線圖共反射點道集及其時距曲線圖上式與第二節(jié)所學的反射波理論時距曲線具有相同的形式，但兩者的含意完全不同，第二節(jié)所學的可以認為是CSP（共炮點）道集時距曲線，而此處的是CDP（共反射點）道集(2)動校正與水平疊加動校正與水平疊加

47、 在中心點自激自收的記錄道通常也稱為零偏移距的地震記錄。在中心點自激自收的記錄道通常也稱為零偏移距的地震記錄。將將CDP道集中各不同偏移距的記錄變換成零偏移距記錄的處理道集中各不同偏移距的記錄變換成零偏移距記錄的處理稱之為動校正（或正常時差校正稱之為動校正（或正常時差校正 normal moveoutcorrection），），其疊加處理又稱水平疊加。其疊加處理又稱水平疊加。動校正和水平疊加示意圖動校正和水平疊加示意圖(3)速度分析速度分析雙曲線旅行時方程在雙曲線旅行時方程在t2-x2平面上的顯示平面上的顯示速度分析的過程其實就是找最佳動校正速度的過程a.常規(guī)速度分析是建立在雙曲線假設的基礎上

48、的。雙曲線旅行時方程在t2-x2平面上是線性的，t為雙程旅行時，x為炮檢偏移距。在給定的反射面上零偏移距時間和疊加速度，可由平面上最佳擬合旅行時拾取的直線估算得到。b.第二種估算NMO速度的方法，是對一個CMP道集用某一范圍的常速值進行不同的NMO校正，然后把每次得到的圖像并排顯示，把隨偏移距變化的時間同相軸拉平效果最好的速度選擇為NMO速度。也可以在直線的一段上用一系列的常速值進行疊加，不同的速度，疊加成不同的疊加圖像，稱為常速疊加（CVS）圖像。從CVS圖像中取出獲得最理想疊加的速度為疊加速度。 （a）NMO速度為速度為2264m/s的單個同相軸的單個同相軸CMP集；集；（b）用合適的）用

49、合適的NMO速度速度得到的動校道集；得到的動校道集；（c）采用的速度過低）采用的速度過低（2000m/s），得到的校正），得到的校正過頭；（過頭；（d）采用的速度過）采用的速度過高（高（2500m/s），得到的校），得到的校正不足正不足c.第三種常用的速度分析技術，它是建立在速度譜計算上的（Taner和Koehler，1969）。對某一給定的回聲時間t0，按一定的速度步長計算反射波時距曲線（雙曲線），據(jù)此曲線在共炮點道集或共中心點道集各道上取值并疊加，計算疊加振幅。若某個速度所對應的曲線正好與該t0時刻的反射波同相軸一致，則疊加時會同相疊加，疊加振幅值為極大。因此，通過檢索所有計算出的疊加振幅

50、值，找出最大值所對應的速度即為此t0時刻的速度。a-CMP道集；由該道集；由該CMP道集計算的速度譜的兩種顯示方道集計算的速度譜的兩種顯示方式：式：b-并列曲線圖并列曲線圖 C-等值線圖等值線圖 (4)偏移偏移(migration)與偏移處理與偏移處理水平疊加剖面是進行地質解釋使用最大量、最廣泛的基礎資料。一般來說，它可以大致反映地下構造形態(tài)，但是水平疊加剖面也存在許多問題。a. 在界面傾斜情況下，我們按共中心點關系進行抽道集，動校正，水平疊加。實際上是共中心點疊加而不是真正的共反射點疊加。這會降低橫向分辨能力。同時，水平疊加剖面上也有在繞射波沒有收斂，干涉帶沒有分解，回轉波沒有歸位等問題。b

51、.疊加剖面總是把界面上反射點的位置顯示在地面共中心點下方的鉛垂線上，當?shù)貙铀綍r這種顯示方式是與實際情況符合的，但當?shù)貙觾A斜時，反射點位置就偏離了共中心點下方的鉛垂線，對單次覆蓋剖面也存在這樣的問題，即界面傾斜時，反射點并不位于炮-檢中點的正下方.因此，在水平疊加時間剖面上顯示出來的反射點位置是沿地層下傾方向偏離了反射點的真實位置的，這種現(xiàn)象稱為偏移。地震剖面的偏移歸位，就是把水平疊加剖面上偏移了的反射層，進行反偏移，使地層的真實位置形態(tài)得到恢復，現(xiàn)在常常把這一工作也稱為偏移。目前大量偏移方法是針對第二個問題進行的，即利用已經(jīng)得到的水平疊加剖面資料作為原始資料進行各種偏移處理。因為所用資料已進

52、行了共中心點疊加，所以第1個問題已經(jīng)存在，而且不能解決，這種辦法稱為疊后偏移。另一種辦法是從最原始的野外資料開始，進行真正的偏移疊加，它有可能解決1,2兩種問題，這種做法稱為疊前偏移，但工作量比疊后偏移大得多。 偏移處理的效果偏移處理的效果 （1）偏移前的水平疊加剖面）偏移前的水平疊加剖面 ，（，（2）偏移剖面）偏移剖面偏移處理效果示意圖偏移處理效果示意圖傾斜界面的傾斜界面的偏移失真偏移失真(5)時深轉換時深轉換 水平疊加剖面，以及偏移等都是以時間為縱軸繪制的，只能起到一些參考作用，實際應用的時候必須用到深度剖面，這個問題在下面再詳述，對于不同的測線與地面，以及界面的關系，有多種計算方法。2.

53、 2. 淺層反射波法資料的解釋淺層反射波法資料的解釋（1 1）時間剖面的表示形式）時間剖面的表示形式地震時間剖面實例地震時間剖面實例（2）反射波的對比和識別）反射波的對比和識別 在時間剖面上一般反射層位表現(xiàn)為同相軸的形式。在時間剖面上一般反射層位表現(xiàn)為同相軸的形式。同相軸:地震記錄上各道振動相位相同的極值（俗稱波峰或波谷）的連線稱為同相軸。在解釋地震勘探資料時，常常根據(jù)地震記錄上有規(guī)律地出現(xiàn)的形狀相似的振動畫出不同的同相軸，它們表示不同層次的地震波。一、波的對比一、波的對比a.強振幅特性強振幅特性 由于野外采集和室內處理已采取了許多增強信噪比的措施，所以有效波的能量一般都大于干擾波的能量，反射

54、波以較強的振幅出現(xiàn)。b. 波形相似性和同相性波形相似性和同相性 由于震源所激發(fā)的振動子波是基本相同的，同一界面反射波傳播的路徑基本相近，傳播過程中所經(jīng)受的地層吸收特征也是相近的，所以同一反射界面的反射波在相鄰地震道上的波形相似，包括周期，振幅包絡形狀等。地地震震時時間間剖剖面面實實例例二、多次波和特殊波的識別二、多次波和特殊波的識別 特殊波是指斷面波，繞射波和回轉波。這們在特定的地質條件下產生，識別這些波，有助于對剖面進行地質解釋。a.a. 多次波多次波 與繞射波，斷面波不一樣，不能用于研究復雜的地質現(xiàn)象，還有可能造成地質假象.b.b.斷面波斷面波斷斷面面波波 當斷層的斷距較大，斷層面兩側的巖

55、層波阻抗有明顯差別時，而且斷面又比較光滑時（不光滑散射），斷層面本身就形成一個反射界面，在這種斷層面上產生的波就稱為斷面波。 斷面波也是一種反射波，斷面波的同相軸也較陡。 如果有斷層，有的情況會出現(xiàn)，反射繞射斷面波繞射的波動圖象。直立斷層模型直立斷層模型的繞射波同相軸的繞射波同相軸實際地震剖面上實際地震剖面上斷點的繞射波斷點的繞射波c.c.繞射波繞射波 水平疊加時間剖面上的幾何形態(tài)為雙曲線，（反射波沒處理時也是雙曲線，但是處理后，呈水平或其它界面相關的形態(tài)）. 繞射波在繞射點能量最強，然后向兩側變弱，振幅的強弱還決定于繞射點兩側巖性的差異，差異大振幅強，反之則弱，另外決定于接收點與繞射點的相對

56、位置，接收點在繞射點的正上方，能量強，接收點遠離繞射點，能量則弱。 斷點產生的繞射波，內半支部分因為有反射存在，所以被強的反射波淹沒，記錄上不明顯，而外半支表現(xiàn)明顯。 回轉波在凹界面產生. 回轉波的特點：回轉波的特點： 1.只在水平疊加剖面上，或共炮點記錄上可以看到，偏移疊加剖面上看不到回轉波. 2.在剖面上主要表現(xiàn)為蝴蝶結狀同相軸交叉。 3.凹曲界面的曲率越大，深度越大，回轉波范圍越大. 4.回轉波的能量分布：在凹曲界面段產生的回轉波能量與同深度水平界面正常反射波能量大體相當d.回轉波的形成及其特點正演模型正演模型正演模擬結果正演模擬結果實際地震記錄實際地震記錄實際地震記錄及偏移處理結果實際

57、地震記錄及偏移處理結果（3 3）時間剖面的地質解釋）時間剖面的地質解釋一、地層標準層的確定及追蹤一、地層標準層的確定及追蹤地震標準層指的是能量較強，能大面積連續(xù)穩(wěn)定追蹤的地震波，它具有較明顯的運動學和動力學的特征，它與所要勘探的地層有密切的關系，或者就是勘探目的層。地層標準層主要是結合已有地質資料或鉆孔資料，跟地震時間剖面對照，找到對應位置的反射波同相軸，作為全區(qū)解釋中進行對比的標準層。二、斷層的識別二、斷層的識別a.反射波同相軸錯位，根據(jù)斷層規(guī)模不同可表現(xiàn)為反射層的反射波同相軸錯位，根據(jù)斷層規(guī)模不同可表現(xiàn)為反射層的錯斷和波組波系的錯位，但在斷層兩側波組關系穩(wěn)定，波錯斷和波組波系的錯位，但在斷

58、層兩側波組關系穩(wěn)定，波組特征清楚，這一般是中、小型斷層的反映，其特點是斷組特征清楚，這一般是中、小型斷層的反映，其特點是斷距不大，延伸較短，破碎帶較窄。距不大，延伸較短，破碎帶較窄。b.反射波同相軸突然增減或消失，波組間隔突然變化。這往反射波同相軸突然增減或消失，波組間隔突然變化。這往往是基底大斷層的反映。這種斷層多為長期活動，上升盤往是基底大斷層的反映。這種斷層多為長期活動，上升盤的基底長期地大幅度地抬起，遭受侵蝕，其上部沉積很少，的基底長期地大幅度地抬起，遭受侵蝕，其上部沉積很少，甚至未接受沉積，造成地層變薄或缺失，因而在地震剖面甚至未接受沉積，造成地層變薄或缺失，因而在地震剖面上使上升盤的同相軸減少、變淺甚至缺失。相反在下降盤上使上升盤的同相軸減少、變淺甚至缺失。相反在下降盤由于不斷地大幅度地下降，往往形成沉降中心，沉積了較由于不斷地大幅度地下降，往往形成沉降中心，沉積了較厚較全的地層，因而在剖面上反射同相軸明顯增多，反射厚較全的地層，因而在剖面上反射同相軸明顯增多，反射波齊全。在巖體侵入部位也可能出現(xiàn)上述類似特征。波齊全。在巖體侵