1、楊氏雙縫干涉實驗中縫的大小對實驗結(jié)果的影響xxx物理與電子信息學(xué)院2007級4班 指導(dǎo)老師： xxx摘要：通過介紹干涉和衍射產(chǎn)生明顯的條件，我們將對楊氏雙縫干涉實驗的結(jié)果進(jìn)行分析，討論縫的大小b對光的干涉條紋的影響。并利用matlab模擬了楊氏雙縫干涉實驗，繪制出了在不同條件下楊氏雙縫干涉實驗的幾種情況的干涉條紋圖樣，并根據(jù)圖樣進(jìn)行了簡單的分析。關(guān)鍵詞： 縫的大小 楊氏雙縫干涉實驗 衍射 干涉圖像 the influence of the raphes width to youngs two-slit interference exprimentshenqingcollege of physi

2、cs and electronic information the 2007 level 4 class instructor: lan xiaogangabstract:through the introduction of the interference and diffraction causes obvious conditions, we will have a youngs a double-slit interference experiment results and discussed the size of the seam of interference streak

3、optical b influence. and use of matlab simulation the youngs a double-slit interference experiment, draw out the different conditions youngs a double-slit interference experiment the interference fringes of several conditions, and according to the pattern pattern on the simple analysis.key words: se

4、am size youngs a double-slit interference experiment diffraction interference images如果兩列波的頻率相等，在觀察時間內(nèi)波動不中斷，而且在相遇出振動幾乎沿著同一直線，那么它們疊加后產(chǎn)生的合振動有些地方加強(qiáng)，在有些地方減弱。這一強(qiáng)度按空間周期性變化的現(xiàn)象稱為干涉。在疊加區(qū)域內(nèi)各點(diǎn)處的振動強(qiáng)度有一定的非均勻分布，那么這種分布的整體圖像稱為干涉圖樣。光的干涉指多束相干光通過疊加形成的明暗相同、呈周期性變化的光強(qiáng)分布。光的衍射現(xiàn)象指光繞過障礙物偏離直線傳播而進(jìn)入幾何陰影，并在屏上出現(xiàn)光強(qiáng)分布不均勻的現(xiàn)象，衍射是光的特有現(xiàn)

5、象，只有明顯與不明顯之分，當(dāng)縫或孔的尺寸比光的波長大或相當(dāng)時，就發(fā)生明顯的衍射。光的干涉和衍射現(xiàn)象都是光的波動性的表現(xiàn)。其本質(zhì)是一樣的，是波的相干疊加。在楊氏雙縫干涉實驗中，縫的大小將影響實驗結(jié)果，當(dāng)縫的大小b大于某一值時，將不能觀察到光的干涉現(xiàn)象?？p的大小b小于某一值時將出現(xiàn)衍射現(xiàn)象，也不能觀察到干涉現(xiàn)象。因此本文將研究縫的大小對楊氏雙縫實驗的結(jié)果的影響。一 楊氏雙縫干涉實驗1801年，英國物理學(xué)家托馬斯. 楊在實驗室里成功地觀察到了光的干涉并且最早以明確的形式確定了光波疊加原理，用光的波動性解釋了干涉現(xiàn)象，他用強(qiáng)烈的單色光照射到如圖1所示的開有小孔s的不透明的遮光板（稱為光闌）上，后面放置

6、另一塊光闌，開有兩個小孔和。楊氏利用惠更斯對光的傳播所提出的次波假設(shè)，在實驗中和可以以為都是從同一個光源s而來的，所以永遠(yuǎn)都有恒定的相位關(guān)系， 、都足夠，、就成為兩相干光源。廣屏上任一觀察點(diǎn)上兩振動相位差 (1)用a和i分別表示、兩光束的振幅和光強(qiáng)則，在o點(diǎn)附近的任一點(diǎn)p處由： (2)為真空中的波長，n為介質(zhì)的折射率，=n（）為光程差 ，為s1、s2兩光束傳播到p點(diǎn)的振動相位差故 = (3)在此實驗中因整個裝置在空氣中所以n=1，光程差 =在近軸和遠(yuǎn)場近似條件下，即，rd，r 的情況下 =dsin (4) 其中 d sintan= n (5)其中y表示觀察點(diǎn)p到的距離 為雙縫光闌到接收屏的距離

7、，d為兩縫的距離（含縫的大小b）。因而強(qiáng)度為最大值的那些點(diǎn)應(yīng)滿足條件：dsin或 （ j=0, 1, 2) (6) 同理強(qiáng)度為最小值那些點(diǎn)應(yīng)滿足條件：dsin=或 （ j=0, 1, 2) （7）由以上這兩式可知相鄰兩條強(qiáng)度最大值的條紋或相鄰兩條強(qiáng)度最小值條紋的頂點(diǎn)之間的距離為：即兩相鄰的明條紋或暗條紋之間距離： （8）xsaro 圖一 楊氏雙縫干涉 圖二 楊氏雙縫干涉條紋二 楊氏雙縫干涉實驗中縫的大小對結(jié)果的影響 在上面楊氏雙縫干涉實驗中用的光為線光源，但實際生活中光線還是有一定的寬度的，這時我們就把該光源看作許多線光源的疊加圖3中ab為寬度為h的帶狀光源，則ab上任一點(diǎn)都表示一條垂直于圖面

8、的細(xì)線光源，這時由a到和的光波經(jīng)過的光程和不相等故在達(dá)到p點(diǎn)時和兩束光的光差 =其中有實驗一的方法計算出 故 = （9） 那么由光源a所產(chǎn)生的各級條紋如下：1.零級明條紋： （10）2.第 j級明條紋： （11）basw圖3 帶狀光源的雙縫干涉 由以上所得入射光為帶狀光源的各級條紋與入射光為線光源的干涉圖像相比較，可知干涉圖樣完全相同，只是整個圖樣向-x方向移動了的距離。由圖4可知由于各干涉圖樣在垂直于條紋方向相互錯開，相疊加后的光強(qiáng)與單個干涉圖條紋間距是始終不變的，但條紋對比度卻降低了。條紋對比度降低的程度隨各干涉圖像錯開的總距離而變化由式中，隨著光源寬度h增大就增大。由圖4可以看出，在h不

9、大的情況下，合光強(qiáng)曲線仍有較大的對比度，而隨著h增大，增加，條紋對比度就開始逐漸下降了。i最大i最小pphomonii最大i最小omonomoni最大=i最小圖4：各細(xì)線光源的干涉條紋的疊加我們可以由和p表可以求出，干涉條紋消失時光源寬度為： （12）所以雙縫能產(chǎn)生干涉現(xiàn)象的光源線寬的極大值與雙縫光闌到屏的距離無關(guān)，那么當(dāng)光源線寬度達(dá)到極大值時，在雙縫光闌右方的區(qū)域內(nèi)任何地方都不能觀察到干涉條紋。實驗表明，如果時明條紋對比度的降低還不顯著，還可以觀察到清晰的干涉條紋，故我們可以把 （13）作為雙縫干涉裝置中要觀察到清晰的干涉條紋光源應(yīng)滿足的條件：對于光源b同理有： （14）1.零級明條紋 （1

10、5）2.第j級明條紋 （16）與線光源相比帶狀光源的光程差的最大差別是帶狀光源的兩邊緣的線光源a和b的光程差 （17）它與帶狀光源寬度h成正比，光源越寬，這個最大值越大，干涉條紋錯開的距離就越大，當(dāng)光源寬度h使這個最大差值時，兩邊緣的線光源各自的干涉條紋在屏上任一點(diǎn)都恰好差一級此時的光源的極大值.光源寬度限度為極大值的時，即時， 。因此條件反映出了一個普遍的條件：，即要能觀察到清晰的干涉圖樣，必須使光程差的最大值不超過1三 衍射光強(qiáng) 由一、二的討論我們可知，無論是線光源還是帶狀光源，它們產(chǎn)生的干涉條紋都與雙縫之間的距離d有關(guān)即與縫的大小b有關(guān)。當(dāng)縫的大小b很大時光線直接穿過雙狹縫，出現(xiàn)在屏上的

11、是一亮斑而不是干涉條紋，隨著縫的大小b減小，屏上開始慢慢出現(xiàn)了干涉條紋，當(dāng)縫的大小繼續(xù)減小時，屏上的圖像不單只是干涉圖樣，還出現(xiàn)了另一種光的相干疊加現(xiàn)象，這就是衍射。 由雙縫衍射的光強(qiáng)分布公式： (18) 其中 前一部分與楊氏雙縫干涉實驗一致，光強(qiáng)為相位差為的兩束光發(fā)生干涉時的光強(qiáng)分布，稱為雙縫干涉因子。后一部分表示單縫衍射的光強(qiáng)分布，他來源于單縫衍射，是整個衍射圖樣的輪廓，稱為單縫衍射因子，其中為衍射角。 楊氏實驗中我們認(rèn)為兩條縫是任意窄的即縫的大小，這樣光屏上所有相位差相同的各點(diǎn)的有效光強(qiáng)幾乎相同，即干涉時每個條紋差不多有相同情況，然而一般情況下縫的大小很難滿足，故楊氏雙縫干涉實驗只是一種

12、近似，換句話說，它是一種被單縫衍射調(diào)制的雙縫干涉條紋。如圖5所示。 0-91-8-7-6-5-4-3-2-1234567891.001.00 0 0 2 圖5：雙縫衍射和干涉的光強(qiáng)分布由式（18）可見，其光強(qiáng)主要集中在單縫衍射的主極大范圍內(nèi)，即求出滿足光強(qiáng)的一階導(dǎo)數(shù)為零的那些點(diǎn)： 得到 sinu=0 或 u=tanu1 單縫衍射中央最大值的位置 由sinu=0，解得滿足的那個方向，即 （中央最大值的位置） （19）2 干涉最大值 （ j=0, 1, 2) （20）3 單縫衍射最小值的位置 由sinu=0，解得滿足 的一些衍射方向，即 （ k=0, 1, 2）（最小值位置） （21）如果確定的干

13、涉最大值的方向正好與確定的衍射最小值的方向重合，那么j級的干涉最大將不會出現(xiàn)四 用matlab編程模擬雙縫干涉圖像（程序見附錄）由雙縫干涉實驗理論，利用matlab強(qiáng)大的圖形化編輯功能，我們做了模擬楊氏雙縫干涉實驗的軟件。其用戶主界面如圖六所示。圖6在圖6中同步顯示出干涉實驗裝置的示意圖，干涉條紋的光強(qiáng)分布等。屏幕下方為一組控鍵。通過單選按鈕可以選擇：（1）改變?nèi)肷涔獾姆N類（2）改變雙縫間距d；（3）改變雙縫光闌到屏的距離；（4）沿狹縫s所在平面上下移動狹縫；（5）改變雙縫寬度等；顯示出了雙縫干涉圖樣的變化規(guī)律。1 改變?nèi)肷涔獾姆N類對干涉條紋的影響圖7上圖顯示了保持其它變量不變的情況，只改變?nèi)?/p>

14、射光的種類時，干涉條紋和相應(yīng)的光強(qiáng)分布。從圖中可知，當(dāng)使用不同波長的光干涉時，干涉圖樣各級的強(qiáng)度大體不變，為等間距的明暗交替的直條紋，且紋寬隨波長的增大而變寬。若用復(fù)色光照明，僅中間是復(fù)色光，其余各級由中間向外變成了由紫到紅的彩帶。除正負(fù)一級暗紋外，由于不同波長的光干涉極小相互分開，觀察不到明顯的暗條紋。彩帶中，相同波長的光干涉加強(qiáng)的位置與使用單色光時相同。在較高干涉級中，還可以觀察到紅光越過高一級紫光位置的情況。2改變雙縫間距d對干涉條紋的影響在單色光照射時，在保持其他參數(shù)不變的條件下，只改變雙縫間距d，隨著 d依次增大時，干涉條紋的縫寬應(yīng)變窄，條紋變密，圖8所示圖8。3改變對干涉條紋的影響

15、在保持其它變量不變的情況下，只改變雙縫光闌與屏之間的間距，當(dāng)雙縫光闌到屏距離增大時，干涉條紋的紋寬也隨著增大。干涉條紋變化情形與圖8相似，圖略4單縫s沿所在平面上下移動時對干涉條紋的影響在保持裝置其他參數(shù)不變時，當(dāng)縫光源上下移動時，干涉圖樣在屏上整體向相反方向平行移動。5改變雙縫寬度對干涉條紋的影響上圖顯示了改變雙縫透光部分的相對縫寬，對干涉圖樣對比度的影響。圖中既給出了干涉條紋對比度的變化，也準(zhǔn)確給出了光強(qiáng)分布曲線?？p的大小為,縫的大小為，圖（a）因而對比度v=1，暗紋全暗，明暗分明；圖（b）中因而v1，明紋光強(qiáng)下降，對比度降低了，光強(qiáng)分布曲線峰谷值的差減小了。圖（c）中表示了雙縫中一條縫的

16、透光縫的大小遠(yuǎn)大于另一條縫的大小其明暗條紋幾乎不能分辨，光強(qiáng)分布曲線的峰谷值之間的差值已經(jīng)非常小。五 結(jié)論由以上的研究分析，我們可以得到縫的大小b對楊氏雙縫干涉實驗結(jié)果有比較大的影響。所以我們在做實驗的時侯，應(yīng)該注意將縫的大小b調(diào)到適當(dāng)?shù)膶挾龋M量減小光的衍射對干涉實驗結(jié)果的影響，以達(dá)到干涉圖樣的最佳效果。 參考文獻(xiàn)：1 姚啟鈞 光學(xué)教程 北京: 高等教育出版社. 19812夏學(xué)江， 光的干涉及應(yīng)用， 高等教育出版社，1982年：2-63 廖延彪， 物理光學(xué)，電子工業(yè)出版社，1986年：123-1254梁銓廷，物理光學(xué)，機(jī)械工業(yè)出版社，1980年：132-133。5饒連周 ,渠彪 ,陳子陽 ,

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19、r,0.1,0.3,0.4); rectangle(position,-1,-4,0.1,3,facecolor,0.1,0.3,0.4); rectangle(position,-1,-0.8,0.1,1.6,facecolor,0.1,0.3,0.4); axis(-4,12,-5,5); ha=plot(-3.8,-3.8,0.9,0.9,r,linewidth,3); hb=plot(-3.8,-3.8,-0.9,-0.9,r,linewidth,3); title(double slit interference copyright zjliu) l=-3.8; rectangle(

20、position,11,-4,0.1,8,facecolor,0,0,0); plot(-1,4.1,-3.5,-3.5,k); plot(5.9,11,-3.5,-3.5,k); plot(-0.7,-1,-0.7,-3.3,-3.5,-3.7,k); plot(10.7,11,10.7,-3.3,-3.5,-3.7,k); text(4.8,-3.5,3m); plot(-1.5,-1.5,0.9,0.35,k); plot(-1.5,-1.5,-0.9,-0.35,k); plot(-1.65,-1.5,-1.3,0.6,0.9,0.6,k); plot(-1.6,-1.5,-1.3,-

21、0.6,0.9,0.6,k); text(-2.1,0,2mm); while l=-0.95; l=l+0.05; set(ha,xdata,-3.8,l); set(hb,xdata,-3.8,l); pause(0.05); end xas=-0.95;yas=0.9; xbs=-0.95;ybs=-0.9; po=-3.5:3.5; ka=(po-yas)*i+(11+0.95);ka=ka./abs(ka); kb=(po-ybs)*i+(11+0.95);kb=kb./abs(kb); for n=1:8; ah(n)=plot(xas,yas,r); bh(n)=plot(xbs,ybs,r); end r=0; za=xas+yas*i;zb=xbs+ybs*i; le=sqrt(11.952+3.52); while r=abs(po(n); ya=po(n); end set(ah(n),xdata,xas,min(11,real(ta),yda