12動量矩定理動量定理建立了作用力與動量變化之間的關(guān)系，揭示了質(zhì)點系機械運動規(guī)律的一個側(cè)面，而不是全貌。例如，圓輪繞質(zhì)心轉(zhuǎn)動時，無論它怎樣轉(zhuǎn)動，圓輪的動量始終是零，動量定理不能說明這種運動的規(guī)律。動量矩定理則是從另一個側(cè)面，揭示出質(zhì)點系相對于某一固定點或質(zhì)心的運動規(guī)律。本章將推導動量矩定理并闡明其應用。12.1轉(zhuǎn)動慣量、平行軸定理

12.1.1

轉(zhuǎn)動慣量質(zhì)點系的運動，不僅與作用在質(zhì)點系上的力有關(guān)，還與質(zhì)點系各質(zhì)點的質(zhì)量其及分布情況有關(guān)。質(zhì)心是描述質(zhì)點系質(zhì)量分布的一個特征量，轉(zhuǎn)動慣量(Momentofinertia)則是描述質(zhì)點系質(zhì)量分布的另一個特征量。剛體對軸

z

的轉(zhuǎn)動慣量，是剛體內(nèi)各質(zhì)點的質(zhì)量

mi與它到該軸的垂直距離

rzi

的平方的乘積之和，記作

Jz。（12-1）若剛體的質(zhì)量是連續(xù)分布，則式（12-1）可用積分表示為：（12-2）積分號下標

M

表示積分范圍遍及整個剛體?？梢姡D(zhuǎn)動慣量恒為正值，它的大小不僅和整個剛體的質(zhì)量大小有關(guān)，而且還和剛體各部分的質(zhì)量相對于轉(zhuǎn)軸的分布情況有關(guān)。它是由剛體的質(zhì)量，質(zhì)量分布以及轉(zhuǎn)軸位置這三個因素共同決定的，與剛體的運動狀態(tài)無關(guān)。轉(zhuǎn)動慣量單位是千克·米2(

k

g

·

m2)。剛體對某軸

z

的轉(zhuǎn)動慣量

J

z與其質(zhì)量

M

的比值的平方根為一個當量長度，稱為剛體對該軸的回轉(zhuǎn)半徑(Radiusofgyration)，即：（12-3）注意：回轉(zhuǎn)半徑是在計算物體轉(zhuǎn)動慣量時，假想地把物體全部質(zhì)量集中到距軸為回轉(zhuǎn)半徑的某一質(zhì)點上，且其轉(zhuǎn)動慣量與物體的轉(zhuǎn)動慣量相等。

12.1.2簡單形狀均質(zhì)剛體的轉(zhuǎn)動慣量根據(jù)式（12-2），則

O

A桿對

z

軸、y

軸的轉(zhuǎn)動慣量為：（1）均質(zhì)細直桿：如圖12-1所示均質(zhì)細直桿，質(zhì)量為m，長為l，建立坐標系如圖。在直桿上取長為

d

x

的微段，作為質(zhì)點看待，其質(zhì)量：（2）均質(zhì)矩形薄板：質(zhì)量為

m

，邊長分別為

b

和

h

的均質(zhì)矩形薄板，O

為形心，如圖12-2所示。取一平行

x軸之細條，其寬度為

d

y

。該細條對

x

軸的轉(zhuǎn)動慣量為：均質(zhì)矩形薄板對

x

軸的轉(zhuǎn)動慣量為：同理均質(zhì)矩形薄板對

y

軸的轉(zhuǎn)動慣量為：圓盤對z軸的轉(zhuǎn)動慣量為：圓盤質(zhì)量：（3）均質(zhì)等厚圓盤：質(zhì)量為

m

，半徑為

R

均質(zhì)等厚薄圓盤，如圖12-3所示。將圓盤分為很多同心細圓環(huán)

，其中某細圓環(huán)的半徑為

r

，寬度為

d

r。令圓盤單位面積的質(zhì)量為r，則細圓環(huán)對過圓心O

且垂直于圓盤平面的

z

軸的轉(zhuǎn)動慣量為：

12.1.3平行軸定理定理：剛體對于任一軸的轉(zhuǎn)動慣量，等于剛體對于通過質(zhì)心并與該軸平行的軸的轉(zhuǎn)動慣量，加上剛體的質(zhì)量與兩軸間距離平方的乘積，即：（12-4）證明：設(shè)有一剛體，質(zhì)量為

M

，z

軸通過質(zhì)心

C

，軸與z軸平行且相距為

d

，取

x

、y

軸如圖12-4所示。剛體內(nèi)任一點

Mi的質(zhì)量

m

i，它到

z

軸和軸的距離分別為

ri和。由轉(zhuǎn)動慣量的定義知，剛體對于軸的轉(zhuǎn)動慣量可表示為：

由質(zhì)心坐標公式：例12-1復擺由一均質(zhì)細桿及一均質(zhì)圓球剛連而成，如圖12-5所示。均質(zhì)細桿質(zhì)量為

m1，均質(zhì)圓球質(zhì)量為

m

2，半徑為

r

。試計算擺對于通過

O

點并垂直于桿的

z

軸的轉(zhuǎn)動慣量。解：以

Jz1和

J

z2分別表示桿與球?qū)τ?/p>

z

軸轉(zhuǎn)動慣量，則擺對于

z

軸的轉(zhuǎn)動慣量為兩者之和，即：均質(zhì)細桿對于

z

軸轉(zhuǎn)動慣量為：均質(zhì)圓球?qū)τ?/p>

z

軸轉(zhuǎn)動慣量為：例12-2計算均質(zhì)正圓錐體對其底圓直徑的轉(zhuǎn)動慣量。已知圓錐體質(zhì)量為

M

，底圓半徑為

R

，高為

h

，如圖12-6所示。解：把圓錐體分成許多厚度為

d

z

的薄圓片，該薄圓片的質(zhì)量為r為圓錐體的密度，r為薄圓片的半徑。圓錐體的質(zhì)量為薄圓片對自身直徑的轉(zhuǎn)動慣量為由幾何關(guān)系知：薄圓片對

y

軸轉(zhuǎn)動慣量

d

Jy為：整個圓錐體對于

y

軸的轉(zhuǎn)動慣量為：12.2質(zhì)點和質(zhì)點系的動量矩如同力矩一樣，質(zhì)點和質(zhì)點系的動量也可以取矩，描述質(zhì)點和質(zhì)點系的轉(zhuǎn)動特征。動量矩(Momentofmomentum)和動量一樣，也是度量物體機械運動的一種物理量。

12.2.1質(zhì)點的動量矩設(shè)質(zhì)點某瞬時的動量

m

v

，對固定點

O

的矢徑為

r

，如圖12-7所示。質(zhì)點的動量對固定點O的矩為一矢量，定義為質(zhì)點對固定點O

的動量矩(Momentofmomentumofaparticle)

，記為：即：（12-5）圖12-7定義：動量

m

v

對各直角坐標軸之矩為：（12-6）質(zhì)點對

O

點的動量矩在通過

O

點的任意軸上的投影，等于質(zhì)點對該軸的動量矩。即：（12-7）l

為任意軸上的單位矢量。

12.2.2質(zhì)點系的動量矩質(zhì)點系內(nèi)各質(zhì)點對固定點

O

的動量矩的矢量和，稱為質(zhì)點系對點

O

的動量矩(Momentofmomentumofsystemofparticles)

，用

L

O表示，則有：（12-8）質(zhì)點系對各坐標軸動量矩的表達式為：（12-9）質(zhì)點系對

O

點的動量矩在通過

O

點的任意軸上的投影，等于質(zhì)點系對該軸的動量矩。即：l

為任意軸上的單位矢量。（12-10）

12.2.3定軸轉(zhuǎn)動剛體的動量矩動量矩的單位是?！っ住っ?

N

·

m

·

s

)。設(shè)剛體繞固定軸

z

轉(zhuǎn)動，某瞬時剛體的角速度w，如圖12-8所示。對于剛體內(nèi)任一質(zhì)點

Mi，其質(zhì)量為

mi，轉(zhuǎn)動半徑為

r

i，動量

mi

v

i。于是質(zhì)點

Mi對軸的動量矩為：

剛體對

z

軸的動量矩為：（12-11）定軸轉(zhuǎn)動剛體對其轉(zhuǎn)軸的動量矩，等于剛體對其轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量與角速度之乘積。Lz正負號與w正負號相同。例12-3如圖12-9所示一復擺以角速度w繞

O

軸轉(zhuǎn)動。已知均質(zhì)桿

OA

長為

l

，質(zhì)量為

m

1，均質(zhì)圓盤

C

2的半徑為

r

，質(zhì)量為

m

2，試求復擺對

O

軸的動量矩。解：

J

O的計算：復擺對

O

軸的動量矩：例12-4如圖12-10所示系統(tǒng)中，物塊

A

、B

的質(zhì)量分別為m

1、m

2，均質(zhì)圓輪(視為圓盤)的半徑為r，質(zhì)量為

m

。繩與輪間無相對滑動，不計繩的質(zhì)量。圖示瞬時已知

A

塊的速度為

v

，試求系統(tǒng)對轉(zhuǎn)軸

O

的動量矩。解：物塊

A

、B

與輪組成一質(zhì)點系，質(zhì)點系對轉(zhuǎn)軸O的動量矩等于系內(nèi)各物體對轉(zhuǎn)軸動量矩的代數(shù)和。運動學分析：

動量矩計算：系統(tǒng)對轉(zhuǎn)軸

O

的動量矩：12.3動量矩定理

12.3.1質(zhì)點的動量矩定理動量矩定義：對時間求導數(shù)得：（12-12）表明：質(zhì)點對固定點

O

的動量矩對時間的一階導數(shù)等于作用力對同一點的主矩。式

(12-12)

稱為質(zhì)點的動量矩定理(Theoremsofmomentofmomentumofapartied)。將式

(12-12)

投影到固定直角坐標軸上得：（12-13）即：質(zhì)點對某一定軸的動量矩對時間的一階導數(shù)等于作用力對于同一軸的矩。

12.3.2質(zhì)點動量矩守恒定理如果質(zhì)點所受力對某一定點

O

的矩恒為零，則由式(12-12)知，質(zhì)點對該點的動量矩保持不變。（12-14）如果作用于質(zhì)點的力對于某一固定軸

l的矩恒為零，則由式

(12-13)

知，質(zhì)點對該軸的動量矩保持不變。（12-15）以上結(jié)論稱為質(zhì)點動量矩守恒定理（Theoremsofconservationofmomentofmomentumofaparticle）。

12.3.3質(zhì)點系的動量矩定理對于質(zhì)點系內(nèi)各質(zhì)點，對同一固定點應用動量矩定理，寫出每個質(zhì)點的動量矩方程，并把作用于質(zhì)點的力分解成外力F

e和內(nèi)力F

i，有：全部相加得：（12-16）直角坐標軸投影式：（12-17）結(jié)論：質(zhì)點系對某定點（或某定軸）的動量矩對時間的導數(shù)，等于作用于質(zhì)點系的全部外力對同一點(

或同一軸

)主矩的矢量和(

代數(shù)和

)，這就是質(zhì)點系的動量矩定理(

Theoremsofmomentofmomentumofsystemofparticles

)。

12.3.4質(zhì)點系動量矩守恒定理當外力對于某定點

(

或某定軸

)

的主矩

(

或力矩的代數(shù)和

)

等于零時，質(zhì)點系對于該點

(

或該軸

)

的動量矩保持不變。這就是質(zhì)點系動量矩守恒定理

(

Theoremsofconservationofmomentofmomentumofsystemofparticles

)。由質(zhì)點系動量矩定理可知：質(zhì)點系的內(nèi)力不改變質(zhì)點系的動量矩，只有作用于質(zhì)點系的外力才能使質(zhì)點系的動量矩發(fā)生變化。例12-5高爐運送礦石用的卷場機如圖12-11所示，已知鼓輪的半徑為

R

，質(zhì)量為m

1，輪繞

O

軸轉(zhuǎn)動。小車和礦石總質(zhì)量為m

2，作用在鼓輪上的力偶矩為

M

，鼓輪對轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量為

J

O，軌道的傾角為q。設(shè)繩的質(zhì)量和各處摩擦均忽略不計，求小車的加速度

a

。解：視小車為質(zhì)點，取小車與鼓輪組成質(zhì)點系。以順時針為正，質(zhì)點系對

O

軸的動量矩為：作用于質(zhì)點系的外力除M

，G

1和

G

2外，尚有軸承

O

的反力

Fox和

Foy，軌道對車的約束力FN。其中G

1，

FOx，F(xiàn)oy對

O

軸力矩為零。將

G

2分解為

Gτ和

G

n，G

n與FN相抵消，且：則系統(tǒng)外力對

O

軸的矩為：由質(zhì)點系對

O

軸的動量矩定理有：小車的加速度沿斜坡向上。例12-6在圖

12-12(a)中，小球

A

，B

以細繩相連，質(zhì)量均為

m

，其余構(gòu)件質(zhì)量不計，忽略摩擦。系統(tǒng)繞

z

軸自由轉(zhuǎn)動，初始時系統(tǒng)的角速度為w0，當細繩拉斷后，求各桿與鉛垂線成q角時系統(tǒng)的角速度w。見圖12-12（b）。解：此系統(tǒng)所受的重力和軸承的支反力對于轉(zhuǎn)軸的矩都等于零，因此系統(tǒng)對于轉(zhuǎn)軸的動量矩守恒。當q=0時，動量矩為：當θ≠

0時，動量矩為：因為

Lz1=

Lz2，最后得：12.4剛體繞定軸的轉(zhuǎn)動微分方程設(shè)剛體在主動力

F1，F(xiàn)2，…，F(xiàn)n作用下繞定軸

AB

轉(zhuǎn)動

，軸承

A，B的反力為

FAx，F(xiàn)Ay和FBx，F(xiàn)By，F(xiàn)Bz，如圖12-13所示。由動量矩定理得：設(shè)任一瞬時剛體的角速度為w，由式(

12-11

)知，剛體對轉(zhuǎn)軸

z

的動量矩剛體的定軸轉(zhuǎn)動微分方程(

Differentialequations

ofrotationofrigidbodywithafixedaxis

)，即剛體對定軸的轉(zhuǎn)動慣量與角加速度的乘積，等于作用于剛體的主動力對該軸的矩的代數(shù)和。（12-18）由上可知：（1）作用于剛體的主動力對轉(zhuǎn)軸的矩使剛體的轉(zhuǎn)動狀態(tài)發(fā)生變化。（2）如果作用于剛體的主動力對轉(zhuǎn)軸的矩的代數(shù)和等于零，則剛體作勻速轉(zhuǎn)動；如果主動力對轉(zhuǎn)軸的矩的代數(shù)和為恒量，則剛體作勻變速轉(zhuǎn)動。（3）在一定的時間間隔內(nèi)，當主動力對轉(zhuǎn)軸的矩相同時，剛體的轉(zhuǎn)動慣量越大，轉(zhuǎn)動狀態(tài)變化越小；轉(zhuǎn)動慣量越小，轉(zhuǎn)動狀態(tài)變化越大。這就是說，剛體轉(zhuǎn)動慣量的大小表現(xiàn)了剛體轉(zhuǎn)動狀態(tài)改變的難易程度。因此說，轉(zhuǎn)動慣量是剛體轉(zhuǎn)動時慣性的度量。剛體的轉(zhuǎn)動微分方程與質(zhì)點的運動微分方程形式相似，求解問題的方法與步驟也相似。應用剛體轉(zhuǎn)動微分方程可以求解有關(guān)轉(zhuǎn)動剛體的動力學兩類問題。例12-7如圖12-14所示，已知滑輪半徑為

R

，轉(zhuǎn)動慣量為

J

，帶動滑輪的皮帶拉力為

F1和

F2。求滑輪的角加速度

a

。解：由剛體繞定軸的轉(zhuǎn)動微分方程有：例12-8在圖12-15中物理擺的質(zhì)量為

m

，C

為其質(zhì)心，擺對懸掛點的轉(zhuǎn)動慣量為

JO，求微小擺動的周期。解：設(shè)j角以逆時針方向為正。當小j角為正時，重力對點O之矩為負。由此得擺的轉(zhuǎn)動微分方程為：此方程的通解為：j

0為角振幅，j為初相位，它們由運動初始條件確定。擺動周期為：12.5相對質(zhì)心的動量矩定理、剛體平面運動微分方程

12.5.1相對質(zhì)心的動量矩定理動量矩定理，強調(diào)矩心或矩軸是固定點或固定軸。實際上，若取質(zhì)點系的質(zhì)心為矩心，則動量矩定理的形式將保持不變。定理：質(zhì)點系相對于質(zhì)心的動量矩對時間的導數(shù)，等于作用于質(zhì)點系的外力對質(zhì)心的主矩，即：（12-19）質(zhì)點系對質(zhì)心的動量矩定理(Theoremsofmomentofmomentumwithrespecttoacenterofmass)

。證明略。

12.5.2剛體平面運動微分方程剛體的平面運動可以分解為隨質(zhì)心

C

的平動和繞質(zhì)心軸

Cz相對轉(zhuǎn)動。隨質(zhì)心C

的平動可由質(zhì)心運動定理確定。繞質(zhì)心軸Cz

相對轉(zhuǎn)動由相對于質(zhì)心的動量矩定理確定。

（12-20）將前一式投影到

x

，y

軸上，后一式投影到

Cz軸上：（12-21）（12-22）式中

JC為剛體過其質(zhì)心

Cz軸的轉(zhuǎn)動慣量。式

(

12-22

)

稱為剛體平面運動微分方程(

Differentialequationofplanarmotionofrigidbody

)

。（12-21）或?qū)懗衫?2-9一均質(zhì)圓柱體重量為

G

，半徑為

r

。無初速地放在傾角為q的斜面上。試確定當圓柱體在斜面上作純滾時的摩擦因數(shù)的范圍，并求出作純滾動時質(zhì)心

C

的加速度。解：（1）取圓柱體為研究對象，并進行受力分析。受重力

G

，斜面的反力

FN和摩擦力

FS，如圖12-1