第4章非頻變天線(xiàn)4.1非頻變天線(xiàn)的基本概念4.2平面等角螺旋天線(xiàn)4.3阿基米德螺旋天線(xiàn)4.4對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)4.1非頻變天線(xiàn)的基本概念研究天線(xiàn)除了要分析、研究天線(xiàn)的方向特性和阻抗特性外，還應(yīng)考慮它的使用帶寬問(wèn)題?，F(xiàn)代通信中，要求天線(xiàn)具有較寬的工作頻帶特性，以擴(kuò)頻通信為例，擴(kuò)頻信號(hào)帶寬較之原始信號(hào)帶寬遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過(guò)10倍，再如通信偵察等領(lǐng)域均要求天線(xiàn)具有很寬的帶寬。習(xí)慣上，若天線(xiàn)的相對(duì)帶寬達(dá)百分之幾十以上，則把這類(lèi)天線(xiàn)稱(chēng)為寬頻帶天線(xiàn)。若天線(xiàn)的阻抗特性和方向性能在一個(gè)更寬的頻率范圍內(nèi)（例如頻帶寬度為10∶1或更高）保持不變或稍有變化，則把這一類(lèi)天線(xiàn)稱(chēng)為非頻變天線(xiàn)(FrequencyIndependentAntenna)。非頻變天線(xiàn)概念是由拉姆西（V.H.Rumsey）于1957年提出的，使天線(xiàn)的發(fā)展產(chǎn)生了一個(gè)突破，可將帶寬擴(kuò)展到超過(guò)40∶1，在此之前，具有寬頻帶方向性和阻抗特性的天線(xiàn)其帶寬不超過(guò)2∶1。我們已經(jīng)知道，天線(xiàn)的電性能取決于它的電尺寸，所以當(dāng)幾何尺寸一定時(shí)，頻率的變化導(dǎo)致電尺寸的變化，因而天線(xiàn)的性能也將隨之變化。非頻變天線(xiàn)的導(dǎo)出基于相似原理。相似原理是說(shuō)：若天線(xiàn)的所有尺寸和工作頻率（或波長(zhǎng)）按相同比例變化，則天線(xiàn)的特性保持不變。對(duì)于實(shí)用的天線(xiàn)，要實(shí)現(xiàn)非頻變特性必須滿(mǎn)足以下兩個(gè)條件。角度條件是指天線(xiàn)的幾何形狀僅僅由角度來(lái)確定，而與其它尺寸無(wú)關(guān)。例如無(wú)限長(zhǎng)雙錐天線(xiàn)就是一個(gè)典型的例子，由于錐面上只有行波電流存在，故其阻抗特性和方向特性將與頻率無(wú)關(guān)，僅僅決定于圓錐的張角。要滿(mǎn)足“角度條件”，天線(xiàn)結(jié)構(gòu)需從中心點(diǎn)開(kāi)始一直擴(kuò)展到無(wú)限遠(yuǎn)。1.角度條件非頻變天線(xiàn)可以分成兩類(lèi)，一類(lèi)天線(xiàn)的形狀僅由角度來(lái)確定，可在連續(xù)變化的頻率上得到非頻變特性，如無(wú)限長(zhǎng)雙錐天線(xiàn)、平面等角螺旋天線(xiàn)以及阿基米德螺旋天線(xiàn)等。另一類(lèi)天線(xiàn)的尺寸按某一特定的比例因子τ變化，天線(xiàn)在f和τf兩頻率上的性能是相同的，當(dāng)然，在從f到τf的中間頻率上,天線(xiàn)性能是變化的，只要f與τf的頻率間隔不大，在中間頻率上，天線(xiàn)的性能變化也不會(huì)太大，用這種方法構(gòu)造的天線(xiàn)是寬頻帶的。這種結(jié)構(gòu)的一個(gè)典型例子是對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)。非頻變天線(xiàn)主要應(yīng)用于10～10000MHz頻段的諸如電視、定點(diǎn)通信、反射面和透鏡天線(xiàn)的饋源等方面。4.2.1平面等角螺旋天線(xiàn)的結(jié)構(gòu)和工作原理圖4―2―1為平面等角螺旋天線(xiàn)(PlanarEquiangularSpiralAntenna)示意圖，是V.H.Rumsey提出的一種角度天線(xiàn)，雙臂用金屬片制成，具有對(duì)稱(chēng)性，每一臂都有兩條邊緣線(xiàn)，均為等角螺旋線(xiàn)。等角螺旋線(xiàn)如圖4―2―2所示，其極4.2平面等角螺旋天線(xiàn)（4―2―1）圖4―2―1平面等角螺旋天線(xiàn)坐標(biāo)方程為圖4―2―2等角螺旋線(xiàn)（4―2―2）式中，r為螺旋線(xiàn)矢徑；φ為極坐標(biāo)中的旋轉(zhuǎn)角；r0為φ＝0°時(shí)的起始半徑；1/a為螺旋率，決定螺旋線(xiàn)張開(kāi)的快慢。由于螺旋線(xiàn)與矢徑之間的夾角Ψ處處相等，因此這種螺旋線(xiàn)稱(chēng)為等角螺旋線(xiàn)，Ψ稱(chēng)為螺旋角，它只與螺旋率有關(guān)，即圖4―2―2等角螺旋線(xiàn)圖4―2―2等角螺旋線(xiàn)在圖4―2―1所示的等角螺旋天線(xiàn)中，兩個(gè)臂的四條邊緣具有相同的a，若一條邊緣線(xiàn)為r1=r0eaφ，則只要將該邊緣旋轉(zhuǎn)δ角，就可得該臂的另一邊緣線(xiàn)r2=r0ea(φ-δ)。另一臂相當(dāng)于該臂旋轉(zhuǎn)180°而構(gòu)成，即r3=r0ea(φ-π)，r4=r0ea(φ-π-δ)。由于平面等角螺旋天線(xiàn)臂的邊緣僅由角度描述，因而滿(mǎn)足非頻變天線(xiàn)對(duì)形狀的要求。如果取δ＝π/2，天線(xiàn)的金屬臂與兩臂之間的空氣縫隙是同一形狀，稱(chēng)為自補(bǔ)結(jié)構(gòu)。圖4―2―1平面等角螺旋天線(xiàn)當(dāng)兩臂的始端饋電時(shí)，可以把兩臂等角螺旋線(xiàn)看成是一對(duì)變形的傳輸線(xiàn)，臂上電流沿線(xiàn)邊傳輸，邊輻射，邊衰減。螺旋線(xiàn)上的每一小段都是一基本輻射片，它們的取向沿螺旋線(xiàn)而變化，總的輻射場(chǎng)就是這些元輻射場(chǎng)的疊加。實(shí)驗(yàn)表明，臂上電流在流過(guò)約一個(gè)波長(zhǎng)后就迅速衰減到20dB以下，終端效應(yīng)很弱。因此，輻射場(chǎng)主要是由結(jié)構(gòu)中周長(zhǎng)約為一個(gè)波長(zhǎng)以?xún)?nèi)的部分產(chǎn)生的，這個(gè)部分通常稱(chēng)為有效輻射區(qū)，傳輸行波電流。換句話(huà)說(shuō)螺旋天線(xiàn)存在“電流截?cái)嘈?yīng)”，超過(guò)截?cái)帱c(diǎn)的螺旋線(xiàn)部分對(duì)輻射沒(méi)有重大貢獻(xiàn)，在幾何上截去它們將不會(huì)對(duì)保留部分的電性能造成顯著影響，因而，可以用有限尺寸的等角螺旋天線(xiàn)在相應(yīng)的寬頻帶內(nèi)實(shí)現(xiàn)近似的非頻變特性。波長(zhǎng)改變后，有效區(qū)的幾何大小將隨波長(zhǎng)成比例地變化，從而可以在一定的帶寬內(nèi)得到近似的與頻率無(wú)關(guān)的特性。（4―2―3）對(duì)于自補(bǔ)結(jié)構(gòu)，由上式可得（4―2―4）2.阻抗特性如前所述，當(dāng)δ＝π/2時(shí)天線(xiàn)為自補(bǔ)結(jié)構(gòu)，自補(bǔ)是互補(bǔ)的特殊情況?；パa(bǔ)天線(xiàn)類(lèi)似于攝影中的像片和底片，互補(bǔ)天線(xiàn)的一個(gè)例子是金屬帶做成的對(duì)稱(chēng)振子和無(wú)限大金屬平面上的縫隙，互補(bǔ)天線(xiàn)的阻抗具有下列性質(zhì):一般而言，平面等角螺旋天線(xiàn)在θ≤70°錐形范圍內(nèi)接近圓極化。天線(xiàn)有效輻射區(qū)內(nèi)的每一段螺旋線(xiàn)都是基本輻射單元，但它們的取向沿螺旋線(xiàn)變化，總的輻射場(chǎng)是這些單元輻射場(chǎng)的疊加，因此等角螺旋天線(xiàn)軸向輻射場(chǎng)的極化與臂長(zhǎng)相關(guān)。當(dāng)頻率很低，全臂長(zhǎng)比波長(zhǎng)小得多時(shí)，為線(xiàn)極化；當(dāng)頻率增高時(shí)，最終會(huì)變成圓極化。在許多實(shí)用情況下，軸比小于等于2的典型值發(fā)生在全臂長(zhǎng)約為一個(gè)波長(zhǎng)時(shí),極化旋向與螺旋線(xiàn)繞向有關(guān)，例如，圖4―2―1所示平面等角螺旋天線(xiàn)沿紙面對(duì)外的方向輻射右旋圓極化波，沿相反方向輻射左旋圓極化波。3.極化特性4.工作帶寬等角螺旋天線(xiàn)的工作帶寬受其幾何尺寸影響，由內(nèi)徑r0和最外緣的半徑R決定。實(shí)際的圓極化等角螺旋天線(xiàn)，外徑R≈λmax/4，內(nèi)徑r0≈(1/4～1/8)λmin。根據(jù)臂長(zhǎng)為1.5圈～3圈的實(shí)驗(yàn)結(jié)果看，當(dāng)a=0.221對(duì)應(yīng)1.5圈螺旋時(shí)，其方向圖最佳。此時(shí)外半徑R=r0e0.221(3π)=8.03r0=λmax/4，在饋電點(diǎn)r=r0e0=r0=λmin/4，所以該天線(xiàn)可具有的相對(duì)帶寬為即典型相對(duì)帶寬為8∶1。若要增加相對(duì)帶寬，必須增加螺旋線(xiàn)的圈數(shù)或改變其參數(shù)，相對(duì)帶寬有可能達(dá)到20∶1。（4―2―5）我們可以近似地將螺旋線(xiàn)等效為雙線(xiàn)傳輸線(xiàn)，根據(jù)傳輸線(xiàn)理論，兩根傳輸線(xiàn)上的電流反相，當(dāng)兩線(xiàn)之間的間距很小時(shí)，傳輸線(xiàn)不產(chǎn)生輻射。因此表面看,似乎螺旋線(xiàn)的輻射是彼此抵消的，事實(shí)并不盡然。為了明顯地將兩臂分開(kāi)，在圖4―3―1(b)中分別用虛線(xiàn)和實(shí)線(xiàn)表示這兩個(gè)臂。研究圖中P、P′點(diǎn)處的兩線(xiàn)段，設(shè)，即P和Q為兩臂上的對(duì)應(yīng)點(diǎn)，對(duì)應(yīng)線(xiàn)段上的電流相位差為π，由Q點(diǎn)沿螺旋臂到P′點(diǎn)的弧長(zhǎng)近似等于πr，這里r為的長(zhǎng)度，故P點(diǎn)和P′點(diǎn)電流的相位差為π+(2π/λ)πr。圖4―3―1阿基米德螺旋天線(xiàn)若設(shè)r=λ/2π，則P和P′點(diǎn)相位差為2π。因此，若滿(mǎn)足上述條件，兩線(xiàn)段的輻射是同相疊加而非相消的。換句話(huà)說(shuō)，天線(xiàn)主要輻射是集中在周長(zhǎng)約等于λ的螺旋環(huán)帶上，稱(chēng)之為有效輻射帶。隨著頻率的變化，有效輻射帶也隨之變化，故阿基米德螺旋天線(xiàn)具有寬頻帶特性。雖然這一天線(xiàn)可以在很寬頻帶上工作，但它不是一個(gè)真正的非頻變天線(xiàn)，因?yàn)殡娏髟诠ぷ鲄^(qū)后不明顯減小，因而不能滿(mǎn)足截?cái)嘁螅仨氃谀┒思虞d,以避免波的反射。通過(guò)在螺旋平面一側(cè)裝置圓柱形反射腔構(gòu)成背腔式阿基米德螺旋天線(xiàn)(CavityBackedArchimedeanSpiralAntenna)，可得到單一主瓣，它可以嵌裝在運(yùn)載體的表面下。阿基米德螺旋天線(xiàn)具有寬頻帶、圓極化、尺寸小、效率高以及可以嵌裝等優(yōu)點(diǎn)，故目前其應(yīng)用愈來(lái)愈廣泛。4.4對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)(LogPeriodicAntenna,LPA)于1957年提出，是非頻變天線(xiàn)的另一類(lèi)型，它基于以下相似概念：當(dāng)天線(xiàn)按某一比例因子τ變換后仍等于它原來(lái)的結(jié)構(gòu)，則天線(xiàn)的頻率為f和τf時(shí)性能相同。對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)有多種型式，其中1960年提出的對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)（LogPeriodicDipoleAntenna,LPDA），因具有極寬的頻帶特性，而且結(jié)構(gòu)比較簡(jiǎn)單，所以很快在短波、超短波和微波波段得到了廣泛應(yīng)用。我們將以LPDA為例說(shuō)明對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)的特性。圖4―4―1對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)（4―4―3）式中,Ln和an是第n個(gè)對(duì)稱(chēng)振子的全長(zhǎng)及半徑；Rn為第n個(gè)對(duì)稱(chēng)振子到天線(xiàn)“頂點(diǎn)”（圖4―4―1中的“O”點(diǎn)）的距離；n為對(duì)稱(chēng)振子的序列編號(hào)，從離開(kāi)饋電點(diǎn)最遠(yuǎn)的振子，即最長(zhǎng)的振子算起。由圖4―4―1知，相鄰振子之間的距離為

dn=Rn-Rn+1，dn+1=Rn+1-Rn+2，…，其比值即間距也是成τ的比例關(guān)系。綜合以上幾何關(guān)系可知,不論振子長(zhǎng)度、半徑還是振子之間的距離等所有幾何尺寸都按同一比例系數(shù)τ變化：（4―4―4）實(shí)用中常常用間隔因子σ來(lái)表示相鄰振子間的距離，它被定義為相鄰兩振子間的距離dn與2倍較長(zhǎng)振子的長(zhǎng)度2Ln之比，即（4―4―5）圖4―4―1中的α稱(chēng)為對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的頂角。由例如圖4―4―6所示的對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)是用同軸電纜作饋線(xiàn)的，但在給各振子饋電時(shí)轉(zhuǎn)換成了平行雙導(dǎo)線(xiàn)。作為整個(gè)天線(xiàn)系統(tǒng)的饋電線(xiàn)是同軸線(xiàn)，而直接與各振子連接的則是“集合線(xiàn)”。在集合線(xiàn)的末端(最長(zhǎng)振子處)可以端接與它的特性阻抗相等的負(fù)載阻抗，也可以端接一段短路支節(jié)。適當(dāng)調(diào)節(jié)短路支節(jié)的長(zhǎng)度，可以減少電磁波在集合線(xiàn)終端的反射。當(dāng)然，在最長(zhǎng)振子處也可以不端接任何負(fù)載，具體情況可由調(diào)試結(jié)果選定。4.4.2對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的工作原理對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)具有極寬的工作帶寬，達(dá)到10∶1或更寬一些。可以從概念上這樣來(lái)理解它的工作原理。在前面的學(xué)習(xí)中我們已經(jīng)看到天線(xiàn)的方向特性、阻抗特性等等都是天線(xiàn)電尺寸的函數(shù)。如果設(shè)想當(dāng)工作頻率按比例τ變化時(shí)，仍然保持天線(xiàn)的電尺寸不變，則在這些頻率上天線(xiàn)就能保持相同的電特性。對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的饋電點(diǎn)選在最短振子處。天線(xiàn)的最大輻射方向?qū)⒂勺铋L(zhǎng)振子端朝向最短振子的這一邊。天線(xiàn)的幾何結(jié)構(gòu)參數(shù)σ和τ（當(dāng)然也包括α）對(duì)天線(xiàn)電性能有著重要的影響，是設(shè)計(jì)對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的主要參數(shù)。該區(qū)域會(huì)在天線(xiàn)上前后移動(dòng)（例如頻率增加時(shí)向短振子一端移動(dòng)），使天線(xiàn)的電性能保持不變。另外，實(shí)驗(yàn)還證實(shí)，對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)上存在著“電流截?cái)嘈?yīng)”，即“輻射區(qū)”后面的較長(zhǎng)振子激勵(lì)電流呈現(xiàn)迅速下降的現(xiàn)象，正因?yàn)閷?duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)具有這一特點(diǎn)，才有可能從無(wú)限大結(jié)構(gòu)上截去長(zhǎng)振子那邊無(wú)用的部分以后，還能在一定的頻率范圍內(nèi)近似保持理想的無(wú)限大結(jié)構(gòu)時(shí)的電特性。圖4―4―2給出τ=0.917，σ=0.619，工作頻率為200~600MHz的對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)在頻率分別為200,300,600MHz時(shí)各振子激勵(lì)電流的分布情況。該圖說(shuō)明在不同頻率時(shí)確實(shí)有相應(yīng)的部分振子得到較強(qiáng)的激勵(lì)，超過(guò)該區(qū)域以后的較長(zhǎng)振子的激勵(lì)電流很快地受到“截?cái)唷?。圖4―4―2在不同頻率下LPDA振子輸入端的電流分布原則上在

和fn之間的頻率上，天線(xiàn)難以滿(mǎn)足電尺寸不變。但是大量實(shí)驗(yàn)證實(shí)，只要設(shè)計(jì)得當(dāng)，即便比例因子τ值不是非常接近于1，也能使該頻率之間的天線(xiàn)電性能與fn或fn+1時(shí)的相當(dāng)接近。所以對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)能得到廣泛應(yīng)用。根據(jù)對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)上各部分對(duì)稱(chēng)振子的工作情況，人們把整個(gè)天線(xiàn)分成三個(gè)工作區(qū)域：除“輻射區(qū)”以外，從電源到輻射區(qū)之間的一段，稱(chēng)為“傳輸區(qū)”；“輻射區(qū)”以后的部分為“非激勵(lì)區(qū)”，又稱(chēng)“非諧振區(qū)”。下面分別介紹這三個(gè)區(qū)域的工作情況。在“非激勵(lì)區(qū)”，由于輻射區(qū)的對(duì)稱(chēng)振子處于諧振狀態(tài)，振子的激勵(lì)電流很大，已將傳輸線(xiàn)送來(lái)的大部分能量輻射出去，能夠傳送到非激勵(lì)區(qū)的能量剩下很少，所以該區(qū)的對(duì)稱(chēng)振子激勵(lì)電流也就變得很小，這種現(xiàn)象就是前面提到的“電流截?cái)唷爆F(xiàn)象。由于振子的激勵(lì)電流很小，對(duì)外輻射自然也很弱。通常把輻射區(qū)定義為激勵(lì)電流值等于最大激勵(lì)電流1/3的那兩個(gè)振子之間的區(qū)域。這個(gè)區(qū)域的振子數(shù)Na原則上由幾何參數(shù)τ和在“傳輸區(qū)”，各對(duì)稱(chēng)振子的電長(zhǎng)度很短，振子的輸入阻抗（容抗）很大，因而激勵(lì)電流很小，所以它們的輻射很弱，主要起傳輸線(xiàn)的作用。圖1―4―7對(duì)稱(chēng)振子的輸入阻抗曲線(xiàn)近似確定。其中K1和K2分別為工作頻帶高端和低端的“截?cái)喑?shù)”，由下列經(jīng)驗(yàn)公式確定：K1=1.01-0.519τ（4―4―9）K2=7.10τ3-21.3τ2+21.98τ-7.30+

σ(21.82-66τ+62.12τ2-18.29τ3)（4―4―10）輻射區(qū)的振子數(shù)一般不少于三個(gè)。輻射區(qū)內(nèi)的振子數(shù)越多，天線(xiàn)的方向性就越強(qiáng)，增益也會(huì)越高。為了簡(jiǎn)明地分析輻射區(qū)的工作原理，我們不妨只取三個(gè)振子作為代表，如圖4―4―3所示。（4―4―8）σ決定，通?？梢酝ㄟ^(guò)經(jīng)驗(yàn)公式圖4―4―3輻射區(qū)的工作原理4.4.3對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的電特性1.輸入阻抗對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的輸入阻抗是指它在饋電點(diǎn)（集合線(xiàn)始端）所呈現(xiàn)的阻抗。當(dāng)高頻能從天線(xiàn)饋電點(diǎn)輸入以后，電磁能將沿集合線(xiàn)向前傳輸，傳輸區(qū)的那些振子，電長(zhǎng)度很小，輸入端呈現(xiàn)較大的容抗，因而它們輸入端的電流很小，它們的主要影響相當(dāng)于在集合線(xiàn)的對(duì)應(yīng)點(diǎn)并聯(lián)上一個(gè)個(gè)附加電容，從而改變了集合線(xiàn)的分布參數(shù)，使集合線(xiàn)的特性阻抗降低（傳輸線(xiàn)的特性阻抗與分布電容的平方根成反比）。輻射區(qū)是集合線(xiàn)的主要負(fù)載，由集合線(xiàn)送來(lái)的高頻能量幾乎被輻射區(qū)的振子全部吸收，并轉(zhuǎn)向空間輻射。輻射區(qū)后面的非諧振區(qū)的振子比諧振長(zhǎng)度大得多，由于它們能夠得到的高頻能量很小，能從集合線(xiàn)終端反射的能量也就非常小。如果再加上集合線(xiàn)終端所接的短路支節(jié)長(zhǎng)度的適當(dāng)調(diào)整，就可以使集合線(xiàn)上的反射波成分降到最低程度，于是可以近似地認(rèn)為集合線(xiàn)上載行波。因而對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的輸入阻抗就近似地等于考慮到傳輸區(qū)振子影響后的集合線(xiàn)特性阻抗，其基本上是電阻性的，電抗成分不大。圖4―4―4給出了圖4―4―2所示的對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)在不同頻率上的方向圖，增益G和輸入阻抗Zin。由該圖可以看出對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的輸入阻抗在工作頻帶（200~600MHz）內(nèi)確實(shí)具有較小的電抗成分而且電阻部分變化也不太大，因而便于在帶寬內(nèi)與饋線(xiàn)實(shí)現(xiàn)阻抗匹配。

圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗由前面的分析可知對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)為端射式天線(xiàn)，最大輻射方向?yàn)檠刂暇€(xiàn)從最長(zhǎng)振子指向最短振子的方向。因?yàn)楫?dāng)工作頻率變化時(shí),天線(xiàn)的輻射區(qū)可以在天線(xiàn)上前后移動(dòng)而保持相似的特性，其方向圖隨頻率的變化也是較小的，如圖4―4―4所示。圖中給出了頻率分別為200、400、600MHz時(shí)的E面和H面方向圖，實(shí)線(xiàn)為E面方向圖，虛線(xiàn)為H面方向圖。

根據(jù)該圖可以預(yù)計(jì)，當(dāng)工作頻率低于頻帶低端頻率（本圖中為200MHz）時(shí)，例如150MHz，由于天線(xiàn)的最長(zhǎng)振子不能滿(mǎn)足該頻率輻射區(qū)對(duì)天線(xiàn)長(zhǎng)度的要求(150MHz時(shí)，要求輻射區(qū)中的最長(zhǎng)振子L1/λ≥1/2，而該天線(xiàn)的L1=0.75m，L1/λ=0.75/2=0.375<0.5)，故天線(xiàn)將有著較大的尾瓣，增益比設(shè)計(jì)值10dB要低得多；反之，當(dāng)工作頻率高于頻帶高端頻率時(shí)，如果最短振子長(zhǎng)度過(guò)長(zhǎng)，不能滿(mǎn)足輻射區(qū)的要求，方向圖也會(huì)有較大變化。2.方向圖與方向系數(shù)而在本圖中設(shè)計(jì)時(shí)多加了一個(gè)最短振子，其尺寸為0.172m，在f=650MHz時(shí)，相當(dāng)于L/λ=0.172/0.462=0.37<0.5，仍基本滿(mǎn)足650MHz時(shí)對(duì)輻射區(qū)的要求，所以其方向圖只比頻率為600MHz時(shí)稍差一點(diǎn)。另外，由該圖還可以看出，對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的E面方向圖總是較H面的要窄一些。這是合理的，因?yàn)閱蝹€(gè)振子在H面內(nèi)沒(méi)有方向性而在E面卻有一定的方向性。除了對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)方向圖具有寬帶特性之外，它的半功率角與幾何參數(shù)τ以及σ還有一定的關(guān)系，表4―4―1和4―4―2分別給出了E面和H面半功率角與τ及σ的關(guān)系。總的來(lái)看，τ越大，輻射區(qū)的振子數(shù)越多，天線(xiàn)的方向性越強(qiáng)，方向圖的半功率角就越小。表4―4―1表4―4―2對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的方向系數(shù)也與幾何參數(shù)τ和σ有關(guān)。它們的關(guān)系示于圖4―4―5。該圖說(shuō)明對(duì)應(yīng)于某一τ值，間隔因子存在一個(gè)最佳值σopt。對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的效率也較高，所以它的增益系數(shù)近似等于方向系數(shù)，即

G=ηD≈D（4―4―11）前面的分析表明，在任何一個(gè)工作頻率上，對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)只有輻射區(qū)的部分振子對(duì)輻射起主要作用，而并非所有振子都對(duì)輻射作重要貢獻(xiàn)，所以它的方向性不可能做到很強(qiáng)。方向圖的波束寬度一般都是幾十度，方向系數(shù)或天線(xiàn)增益也只有10dB左右，屬于中等增益天線(xiàn)范疇。圖4―4―5方向系數(shù)D與τ和σ的關(guān)系曲線(xiàn)

3.極化和引向天線(xiàn)相似，對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)也是線(xiàn)極化天線(xiàn)。當(dāng)它的振子面水平架設(shè)時(shí)，輻射或接收水平極化波；當(dāng)它的振子面垂直架設(shè)時(shí)，輻射或接收垂直極化波。4.帶寬對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的輻射區(qū)對(duì)振子長(zhǎng)度有一定要求，所以它的工作帶寬將基本上由最長(zhǎng)及最短振子尺寸限制。一般要求頻帶低端的最長(zhǎng)振子長(zhǎng)度L1滿(mǎn)足：L1=K1λL

（4―4―12）高端的最短振子長(zhǎng)度LN滿(mǎn)足：LN=K2λH（4―4―13）式中,λL和λH分別為最低及最高工作波長(zhǎng)；K1和K2分別由式(4―4―9)及(4―4―10)確定。K1=1.01-0.519τ（4―4―9）K2=7.10τ3-21.3τ2+21.98τ-7.30+σ(21.82-66τ+62.12τ2-18.29τ3)（4―4―10）4.4.4對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的實(shí)際結(jié)構(gòu)與應(yīng)用實(shí)際應(yīng)用于超短波的對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)大都采用同軸電纜饋電。為了實(shí)現(xiàn)交叉饋電，通常由兩根等粗細(xì)的金屬管構(gòu)成集合線(xiàn)，讓同軸電纜從其中的一根穿入到饋電點(diǎn)以后，圖4―4―6超短波LPDA的實(shí)際結(jié)構(gòu)將外導(dǎo)體焊在該金屬管上，將內(nèi)導(dǎo)體引出來(lái)焊到另一根金屬管上，振子的兩臂分別交替地焊在集合線(xiàn)的兩根金屬管上，如圖4―4―6所示。為了縮小對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)的橫向尺寸，可以對(duì)其中較長(zhǎng)的幾個(gè)振子使用類(lèi)似于鞭狀天線(xiàn)加感、加容的方法。這樣架設(shè)的好處是,當(dāng)頻率改變時(shí)能保持天線(xiàn)的電高度（H/λ）近似不變，從而保持天線(xiàn)的最大輻射方向不變。圖4―4―7水平振子式短波對(duì)數(shù)周期天數(shù)對(duì)數(shù)周期振子陣天線(xiàn)在短波波段也得到了應(yīng)用。圖4―4―7為一種水平振子式短波對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)(HorizontalDipoleShortWaveLPD)，它的陣面對(duì)地面傾斜Ψ角，且短振子一端高度較低。d值減小，H也隨之減小，但因d/λ保持不變,H/λ仍可保持不變，保證其最大輻射仰角

保持不變。其原理可通過(guò)圖4―4―8說(shuō)明：當(dāng)工作頻率發(fā)生變化時(shí)，對(duì)數(shù)周期天線(xiàn)上的輻射區(qū)隨之移動(dòng)，頻率低時(shí)在高處，頻率高時(shí)向低處移，因而天線(xiàn)輻射的“相位中心”高度隨之移動(dòng)。若天線(xiàn)相位中心與O的距離為