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第六章熱力學基礎§6-5可逆過程與不可逆過程卡諾定理26.熱力學基礎6.1熱力學第零定律和第一定律6.2熱力學第一定律對理想氣體準靜態(tài)過程的應用6.3循環(huán)過程卡諾循環(huán)6.4熱力學第二定律6.5可逆過程與不可逆過程卡諾定理6.6

熵玻爾茲曼關系6.7熵增加原理熱力學第二定律的統(tǒng)計意義6.8*耗散結構信息熵3可逆過程可逆過程：系統(tǒng)由一初態(tài)出發(fā)，經某過程到達一末態(tài)后，如果能使系統(tǒng)回到初態(tài)而不在外界留下任何變化(即系統(tǒng)和外界都恢復了原狀)。不可逆過程：系統(tǒng)經某過程由一初態(tài)到達末態(tài)后，如不可能使系統(tǒng)和外界都完全復原的過程。

一切自然過程都是不可逆過程。例如，無摩擦的準靜態(tài)過程才是可逆過程。因為有摩擦損耗，涉及功熱轉換，而功熱轉換是不可逆的。

4卡諾定理（1）在相同的高溫熱源和相同的低溫熱源之間工作的一切可逆熱機

(即經歷的循環(huán)過程是可逆的)，其效率都相等，

與工作物質無關。（2）在相同的高溫熱源和相同的低溫熱源之間工作的一切不可逆熱機

(經歷的過程是不可逆循環(huán))，其效率不可能大于可逆熱機的效率。

以理想氣體為工質的卡諾熱機就是可逆熱機

(無摩擦、準靜態(tài))。卡諾熱機(卡諾循環(huán))的效率是一切熱機效率的最高極限。

Carnottheorem5電場的邊值關系(定性)

6電場的邊值關系

(定量)邊界某處兩側的電位移矢量分別為D1、D2，在該處附近取扁盒狀高斯面，其底面積為ΔS(很小)。D的法向分量連續(xù)

(當界面上無自由電荷時)

7電場的邊值關系(定量)

8電位移線在界面上的折射邊界兩側電位移線的條數相同在界面上無自由電荷時，通過邊界上任一高斯面的

D的通量為零?？芍谶吔鐑蓚鹊碾娢灰凭€的條數相同，

即電位移線連續(xù)地通過界面。在界面上電位移線會發(fā)生折射電位移線將折向法線，反之則折離法線。9例題一高壓電器設備中用一塊均勻的陶瓷片（εr=6.5）作為絕緣，其擊穿場強為107V/m，已知高壓電在陶瓷片外空氣中激發(fā)均勻電場，其場強E1與陶瓷面法線成θ1=300角，大小為E1=2.0×104V/m。求：（1）陶瓷中的電位移D2

和場強E2

的大小和方向，n12D1=1E1D2=2E2陶瓷2空氣1邊界條件10例題一高壓電器設備中用一塊均勻的陶瓷片（εr=6.5）作為絕緣，其擊穿場強為107V/m，已知高壓電在陶瓷片外空氣中激發(fā)均勻電場，其場強E1與陶瓷面法線成θ1=300角，大小為E1=2.0×104V/m。求：（2

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