流體力學(xué)流體力學(xué)-#到抑制作用，使得擾動不能發(fā)展起來；然而，當雷諾數(shù)增大時，粘性力降低，流速相應(yīng)的增加，此時的粘性力不能夠完全抑制住擾動的發(fā)展，使得擾動速度有部分剩余，隨著時間發(fā)展，引起不穩(wěn)定討論的問題：（1）湍流的物理特征；（2）湍流運動的定量描述。研究方法：（1） 唯象：引進經(jīng)驗的交換系數(shù)，給出剪應(yīng)力的計算公式；（2） 統(tǒng)計：研究時間平均量的方程；2、各向同性湍流：是一個平均速度沒有變化的高度理想化的流動。剪切湍流：分壁面湍流（邊界層流動）和自由湍流（尾流和射流），確定平均速度第十章高超聲速邊界層流動第^一章磁流體動力學(xué)《等離子體物理》中的三種方法之一。第十二章非牛頓流體1、不滿足牛頓流體的應(yīng)力和應(yīng)變率關(guān)系的流體，稱為非牛頓流體。牛頓流體中的剪應(yīng)力?和剪應(yīng)變率|之間的關(guān)系：2、非牛頓流體的分類⑴、最簡單：無時效的，剪應(yīng)變率是剪應(yīng)力的非線性單值函數(shù)；f包含：賓厄姆塑性流體、擬塑性流體、膨脹流體（2）、有時效的非牛頓流體，即與時間有關(guān)，還與流體前發(fā)生的剪應(yīng)變歷史有關(guān)；觸變流體：表觀粘性系數(shù)除了和剪應(yīng)變率有關(guān)外，還與剪應(yīng)變持續(xù)的時間長短有關(guān)。

、粘彈性流體，同時具備粘性和彈性的特點，粘性部分滿足牛頓定律，彈性部分滿足胡克定律。第十三章波動和穩(wěn)定性1、 波動分類：橫波和縱波波陣面性質(zhì)：平面波、柱面波、球面波色散方程相速度、群速度包絡(luò)線的速度是群速度，載波的速度是相速度，若沒有色散，則群速度和相速度相等。2、 不穩(wěn)定性流體力學(xué)中的問題1、粘性流體中速度在動量方程中牛頓粘性流體中連續(xù)性、動量方程I2吒,手+#(辦0,01宀亍…f,I2吒,「2「2」SL」/p」■' sJ「2lS,cucujTOC\o"1-5"\h\z— — 1 1 ■U-由于二階對稱張量，=Pij =Pjj,=Sjj =Sjj, Sjj=—Sj■Sjj =— —L■2 2O流體運動的變形率Sij等于速度梯度的對稱張量之半;-cuSxx:exSxySyxfcucvT \?ex丿S_2VSyy-cyAfr -、cw十Qv“yczjSxzSyz—型+2?、臥>zz二—cz定常繞流中流體粘性只在貼近物面極薄的一層內(nèi)主宰流體運動，稱這一層為邊界層；邊界層外的流動可近似為無粘的理想流動。研究內(nèi)容：A:邊界層的厚度；B:導(dǎo)致的速度分布；C:壓強的分布；D:流體作用的固體表面的力的方法；邊界層內(nèi)的流動開始是層流，但沿物體表面邊界層增厚，如果表面足夠長，會出現(xiàn)一個轉(zhuǎn)區(qū)，邊界層內(nèi)的流可以轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧鳌?、 邊界層的流動與分離第一階段：流動方向壓強減小，稱為順壓梯度區(qū)。此時dp「dx：：：O,：：*2*45u】y20::0.第二階段：壓強達到極限值，稱為零壓梯度。此時： dp「dx=0,：：2u】y2°=0.第三階段：流動方向壓強升高，稱為逆壓梯度。此時：dpdx0,iy2\ 0.流體流動過程中受到兩個力的作用，一個是粘性力，一個是壓強梯度力。在第一階段，粘性力減速，而壓強梯度力加速，即阻礙粘性力的減速。在第三階段，粘性力和逆壓強梯度力共同減速流體，甚至導(dǎo)致壁