1史特恩－蓋拉赫實(shí)驗(yàn)，電子自旋假設(shè)

電子自旋自旋態(tài)與自旋波函數(shù)自旋角動(dòng)量算符與泡里算符自旋算符的矩陣表示堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)反常塞曼效應(yīng)量子力學(xué)總角動(dòng)量的本征態(tài)堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)

3堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(1)4能量本征方程★不顯含

t

時(shí)，有特解

定態(tài)：能量確定能量本征方程，非定態(tài)5中心力場問題回顧6中心力場問題回顧7堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(1)8目錄o、考慮自旋后中心力場的Hamilton量一、總角動(dòng)量的本征態(tài)二、堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)9考慮自旋后中心力場的Hamilton量自旋－軌道耦合項(xiàng)由Dirac方程可以證明，當(dāng)電子在中心力場中運(yùn)動(dòng)，哈密頓量（在非相對(duì)論極限下）中將出現(xiàn)自旋－軌道耦合項(xiàng)當(dāng)考慮電子具有自旋后電子在中心力場中的

Hamilton量為引進(jìn)電子自旋后，就能夠利用量子力學(xué)理論來解釋原子光譜中的復(fù)雜結(jié)構(gòu)及在外電磁場中的現(xiàn)象10由于自旋－軌道耦合項(xiàng)，L和S都不是運(yùn)動(dòng)常數(shù)——守恒量.考慮自旋后中心力場守恒量11因此，考慮自旋后重新選擇力學(xué)量完全集總角動(dòng)量是守恒量考慮自旋后中心力場守恒量--總角動(dòng)量12

因此可作為力學(xué)量的完全集首先解決的共同本征矢的表示（在表象中）總角動(dòng)量的本征態(tài)（1）13總角動(dòng)量的本征態(tài)(2)14總角動(dòng)量的本征態(tài)(3)15總角動(dòng)量的本征態(tài)(4)16總角動(dòng)量的本征態(tài)(5)17總角動(dòng)量的本征態(tài)(6)18總角動(dòng)量的本征態(tài)(7)19總角動(dòng)量的本征態(tài)(8)20總角動(dòng)量的本征態(tài)(9)21總角動(dòng)量的本征態(tài)(10)22總角動(dòng)量的本征態(tài)(11)23總角動(dòng)量的本征態(tài)(12)24總角動(dòng)量的本征態(tài)(13)25總角動(dòng)量的本征態(tài)(14)26總角動(dòng)量的本征態(tài)(15)27總角動(dòng)量的本征態(tài)(16)28總角動(dòng)量的本征態(tài)(17)l=0時(shí)，不存在自旋軌道耦合，總角動(dòng)量就是自旋29總角動(dòng)量的本征態(tài)(18)30總角動(dòng)量的本征態(tài)(19)31總角動(dòng)量的本征態(tài)(20)32堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(1)33堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(2)34堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(3)35堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(4)36